Nguyên Lý Thứ Hai Của Nhiệt động Lực Học - Tài Liệu ... - Thư Viện Tài Liệu

• Trang chủ
• Đăng ký
• Đăng nhập
• Liên hệ

Thư viện tài liệu

Thư viện tài liệu trực tuyến lớn nhất, tổng hợp tài liệu nhiều lĩnh vực khác nhau như Kinh tế, Tài chính, Ngân hàng, CNTT, Ngoại ngữ, Khoa học...

Nguyên lý thứ hai của nhiệt động lực học

Tài liệu Nguyên lý thứ hai của nhiệt động lực học: NGUYÊN LÝ THỨ HAI CỦA NHIỆT ĐỘNG LỰC HỌC 1. Hạn chế của nguyên lý thứ nhất 2. Qúa trình thuận nghịch và không thuận nghịch 3. Máy nhiệt và hiệu suất của động cơ nhiệt 4. Nguyên lý 2 nhiệt động lực học 5. Chu trình và định lý Carnot 6. Entropy và nguyên lý tăng entropy  Không chỉ rõ chiều của quá trình thực tế xảy ra.  Không nêu lên sự khác nhau trong quá trình chuyển hóa giữa công và nhiệt.  Không đề cập đến chất lượng nhiệt. Cục nước đá (0 0C) Hộp KL (70 0C) Hộp KL (40 0C) Nước (40 0C)  Hệ quả 1 của nguyên lý 1: A = - Q Quả nặng di chuyển Nước ấm lên  Hệ quả 2 của nguyên lý 1: Q1 = - Q2 1. HẠN CHẾ CỦA NGUYÊN LÝ THƯ NHẤT  Vấn đề: Nguyên lý 1 có thể dẫn đến những hệ quả trái qui luật tự nhiên  Cần bổ sung cơ sở lý luận (nguyên lý, định luật)  Lý do: Nguyên lý 1 chưa chỉ rõ chiều diễn biến quá trình nhiệt động  Vấn đề: có giới hạn trong quá trình biến đổi từ trạng thái này sang trạng thái khác: chỉ diễn theo một chi...

37 trang | Chia sẻ: putihuynh11 | Lượt xem: 2959 | Lượt tải: 3 Bạn đang xem trước 20 trang mẫu tài liệu Nguyên lý thứ hai của nhiệt động lực học, để tải tài liệu gốc về máy bạn click vào nút DOWNLOAD ở trênNGUYÊN LÝ THỨ HAI CỦA NHIỆT ĐỘNG LỰC HỌC 1. Hạn chế của nguyên lý thứ nhất 2. Qúa trình thuận nghịch và không thuận nghịch 3. Máy nhiệt và hiệu suất của động cơ nhiệt 4. Nguyên lý 2 nhiệt động lực học 5. Chu trình và định lý Carnot 6. Entropy và nguyên lý tăng entropy  Không chỉ rõ chiều của quá trình thực tế xảy ra.  Không nêu lên sự khác nhau trong quá trình chuyển hóa giữa công và nhiệt.  Không đề cập đến chất lượng nhiệt. Cục nước đá (0 0C) Hộp KL (70 0C) Hộp KL (40 0C) Nước (40 0C)  Hệ quả 1 của nguyên lý 1: A = - Q Quả nặng di chuyển Nước ấm lên  Hệ quả 2 của nguyên lý 1: Q1 = - Q2 1. HẠN CHẾ CỦA NGUYÊN LÝ THƯ NHẤT  Vấn đề: Nguyên lý 1 có thể dẫn đến những hệ quả trái qui luật tự nhiên  Cần bổ sung cơ sở lý luận (nguyên lý, định luật)  Lý do: Nguyên lý 1 chưa chỉ rõ chiều diễn biến quá trình nhiệt động  Vấn đề: có giới hạn trong quá trình biến đổi từ trạng thái này sang trạng thái khác: chỉ diễn theo một chiều nhất định 1. HẠN CHẾ CỦA NGUYÊN LÝ THƯ NHẤT 2. QUÁ TRÌNH THUẬN NGHỊCH VÀ KHÔNG THUẬN NGHỊCH Quá trình thuận nghịch  Quá trình biến đổi từ trạng thái A  B và không có tổn hao hay mất mát năng lượng (có cùng trạng thái trung gian) . V P PA PB O VA A VB B  Hệ trở lại trạng thái cân bằng ban đầu (chu trình kín) sau quá trình xảy ra theo chiều thuận và nghịch  xung quanh không xảy ra biến đổi nào.  Công hệ nhận được trong quá trình thuận nghịch = công hệ cung cấp ra bên ngoài.  Nhiệt hệ nhận được = nhiệt hệ cung cấp cho bên ngoài.  Quá trình xảy ra vô cùng chậm  có thể quan sát (lưu giữ) được  lý tưởng. Quá trình không thuận nghịch  Quá trình biến đổi giữa 2 trạng thái A và B, khi tiến hành theo chiều ngược, hệ không có cùng trạng thái trung gian như ở chiều thuận (do có tổn hao hay mất mát năng lượng)  Công hệ nhận được trong quá trình nghịch  công hệ cung cấp ra bên ngoài tron g quá trình thuận  Nhiệt hệ nhận được trong quá trình nghịch  nhiệt hệ cung cấp cho bên ngoài trong quá trình thuận  Sau khi tiến hành theo chiều thuận và nghịch hệ trở lại trạng thái ban đầu (chu trình kín)  môi trường xung quanh bị biến đổi. 2. QUÁ TRÌNH THUẬN NGHỊCH VÀ KHÔNG THUẬN NGHỊCH 3. MÁY NHIỆT - HIỆU SUẤT ĐỘNG CƠ NHIỆT Máy nhiệt  Thiết bị biến nhiệt thành công khai thác sự chênh lệch nhiệt độ sử dụng các tác động và tác nhân bên ngoài  Cấu trúc: + Nguồn nóng: nguồn nhiệt độ cao (T1) + Nguồn lạnh: nguồn nhiệt độ thấp (T2) + Tác nhân nhiệt: chất vận chuyển nhiệt Nguồn nóng (T1) Nguồn lạnh (T2) Động cơ nhiệt A’ Q1 Q2’ Nguồn nóng (T1) Nguồn lạnh (T2) A Q1’ Q2 Động cơ nhiệt Hiệu suất máy nhiệt  Động cơ nhiệt: tỉ số giữa công sinh ra và nhiệt từ nguồn nóng máy nhận vào 1 ' Q A   Nguyên lý 1: U = U2 – U1 = A + Q  Hệ thực hiện chu trình kín: U = A + (Q1 – Q2’ ) = 0 A’ = Q1 – Q2’   1 2 1 21 '1 ' Q Q Q QQ     Máy làm lạnh: tỉ số giữa nhiệt nhận được từ nguồn lạnh với công máy nhận vào 1 ' 1 ' 2 121 22     Q QQQ Q A Q 3. MÁY NHIỆT - HIỆU SUẤT ĐỘNG CƠ NHIỆT 3. MÁY NHIỆT - HIỆU SUẤT ĐỘNG CƠ NHIỆT Nước (lỏng) Hơi nước (khí) Hơi nước giãn nở đẩy piston CĐ Công sinh ra làm quay bánh xe  Nguồn nóng (T1): Lò đốt, bình ngưng,  Tác nhân: hơi nước, khí cháy Động cơ nhiệt 3. MÁY NHIỆT - HIỆU SUẤT ĐỘNG CƠ NHIỆT Máy làm lạnh Dàn lạnh Dàn nóng Động cơ nén  Nguồn nóng (T1): bình ngưng,  Nguồn lạnh (T2): Dàn lạnh  Tác nhân: khí hóa lỏng  Carbon dioxide (CO2)  Chlorofluorocarbon (CFC) halomethane  ô nhiễm môi trường (phá hỏng tầng ô-zôn, gây hiệu ứng nhà kính ).  Sulfur dioxide (SO2) 3. MÁY NHIỆT - HIỆU SUẤT ĐỘNG CƠ NHIỆT Máy làm lạnh Động cơ nén Dàn nóng Dàn lạnh Buồng làm đá  Tủ lạnh (refrerator)  Một tủ lạnh có hiệu suất = 45 %, với tốc độ tản nhiệt là 200 kJ/min. Nếu tủ được duy trì ở nhiệt độ 2oC khi nhiệt độ môi trường là 27 oC (275 K)  công suất động cơ được xác định bằng 0.67 kW. A Q1’ Q2 T1 T2 3. MÁY NHIỆT - HIỆU SUẤT ĐỘNG CƠ NHIỆT  Một máy điều hòa KK duy trì nhiệt độ trong nhà ở 25 oC (298 K) khi nhiệt độ môi trường là 37 oC (310 K)  công suất động cơ được xác định bằng 1.75 kW. A Q1’ Q2 T1 T2  Điều hòa KK (air- conditioner) Máy làm lạnh  Cần tác dụng bên ngoài (nhận nhiệt hoặc công)  môi trường bên ngoài thay đổi 4. NGUYÊN LÝ 2 NĐLH Phát biểu của Clausius  Nhiệt không thể tự động truyền từ vật lạnh sang vật nóng hơn. Rudolf Clausius 1822-1888 Lạnh Nóng  Không thể thực hiện được quá trình mà kết quả duy nhất là truyền năng lượng dưới dạng nhiệt từ vật lạnh sang vật nóng hơn. Phát biểu của Thompson-Planck Max Planck (1858-1947) WilliamThompson Lord Kevin (1824-1907)  Máy nhiệt không thể đạt hiệu suất 100%   < 100% Máy nhiệt Nguồn nhiệt Q1 A’ 4. NGUYÊN LÝ 2 NĐLH  Không thể thực hiện một quá trình biến đổi hoàn toàn nhiệt thành công nếu nhiệt đó chỉ được nhận từ một nguồn duy nhất.  Một động cơ không thể sinh công nếu nó chỉ trao đổi nhiệt với một nguồn nhiệt duy nhất  Không thể chế tạo động cơ vĩnh cửu loại 2. 5. CHU TRÌNH VÀ ĐỊNH LÝ CARNOT Chu trình Carnot thuận nghịch Nicolas Léonard Sadi Carnot 1769-1832  Quá trình (1)  (2) - dãn đẳng nhiệt thuận nghịch: Tác nhân nhận nhiệt Q1 từ nguồn nóng có nhiệt độ T1 và sinh công. T 1 = c o n st Q1 P V T1 = const Q1 O  Bao gồm 4 quá trình  Tác nhân là khí lý tưởng 5. CHU TRÌNH VÀ ĐỊNH LÝ CARNOT Chu trình Carnot thuận nghịch  Quá trình (2)  (3) - dãn đoạn nhiệt thuận nghịch: Tác nhân sinh công và giảm nhiệt độ xuống tới nhiệt độ T2 của nguồn lạnh. T1 T2 Nicolas Léonard Sadi Carnot 1769-1832 P T1 = const Q1 V O 5. CHU TRÌNH VÀ ĐỊNH LÝ CARNOT Chu trình Carnot thuận nghịch Nicolas Léonard Sadi Carnot 1769-1832  Quá trình (3)  (4) - nén đẳng nhiệt thuận nghịch: Tác nhân nhận công và tỏa nhiệt Q2’ cho nguồn lạnh có nhiệt độ T2. Q2’ T 2 = c o n st P T1 = const Q1 T2 = const Q2’ V O 5. CHU TRÌNH VÀ ĐỊNH LÝ CARNOT Chu trình Carnot thuận nghịch  Quá trình (4)  (1) - nén đoạn nhiệt thuận nghịch: Tác nhận công và trở lại trạng thái ban đầu. Nicolas Léonard Sadi Carnot 1769-1832 T1 T2 P T1 = const Q1 T2 = const Q2’ V O 5. CHU TRÌNH VÀ ĐỊNH LÝ CARNOT Chu trình Carnot thuận nghịch P V Q2 Q1’ O  Chu trình thể hiện máy nhiệt thuận nghịch  Công sinh ra (hoặc nhận được) là được xác định bằng diện tích giới hạn bởi các đường cong mô tả quá trình cân bằng P V O Q1 Q2’ T1 = const T2 = const Nicolas Léonard Sadi Carnot 1769-1832 5. CHU TRÌNH VÀ ĐỊNH LÝ CARNOT Hiệu suất chu trình 1 2 11 ln V V RT m Q   Nhiệt lượng tác nhân nhận được từ nguồn nóng  Nhiệt lượng tác nhân nhả cho nguồn lạnh 3 4 222 ln' V V RT m QQ   1 2 1 4 3 2 ln ln 1 V V T V V T  1 21 T T C   Với các quá trình đoạn nhiệt 2-3 và 4-1 1 32 1 21   VTVT 1 42 1 11   VTVT  4 3 1 2 V V V V   Hiệu suất chu trình Carnot thuận nghịch với tác nhân là khí lý tưởng chỉ phụ thuộc vào nhiệt độ của nguồn nóng và nguồn lạnh  Hiệu suất đc nhiệt: 1 2 '1 Q Q  5. CHU TRÌNH VÀ ĐỊNH LÝ CARNOT Định lý Carnot Hiệu suất của mọi động cơ nhiệt thuận nghịch chạy theo chu trình Carnot với cùng nguồn nóng và nguồn lạnh đều như nhau và không phụ thuộc vào tác nhân cũng như cách chế tạo.  Kết quả tương tự nếu 1C1 < C2   C1= C2  Ghép 2 động cơ với nhau: I theo chiều thuận và II theo chiều nghịch  II nhận một phần công A2’ của I, nhận nhiệt Q22’ từ nguồn lạnh T2 và nhả nhiệt lượng cho nguồn nóng T1  động cơ ghép chỉ nhận nhiệt Q21’ - Q22’ < 0 của nguồn lạnh T2 duy nhất và sinh công A1’ - A2’ > 0  ĐCVC loại 2  vô lý I II Q1 Q21’ Q22’ Q1 T1 T2  Nếu C1 > C2  Q21’ A2’  2 động cơ nhiệt (I và II) thuận nghịch chạy theo chu trình Carnot có cùng nguồn nóng và nguồn lạnh  1c1 và c2 1 1 1 21 1 '' 1 Q A Q Q C  1 2 1 22 2 '' 1 Q A Q Q C và  Chứng minh 5. CHU TRÌNH VÀ ĐỊNH LÝ CARNOT Định lý Carnot Hiệu suất động cơ nhiệt không thuận nghịch nhỏ hơn hiệu suất động cơ nhiệt thuận nghịch .  2 động cơ nhiệt: (I) thuận nghịch và II không thuận nghịch cùng nhận nhiệt Q1 từ nguồn nóng, có hiệu suất tn và ktn  Động cơ II không thuận nghịch  tác nhân nhả nhiệt cho nguồn lạnh + truyền nhiệt do ma sát  để có hiệu suất tối thiểu như nhau  Q22’ > Q21’  Nhưng, theo biểu thức xác định hiệu suất 1 21'1 Q Q tn  1 22 '1 Q Q ktn và  ktn < tn  Hiệu suất động cơ nhiệt chạy theo chu trình Carnot thuận nghịch là hiệu suất cực đại . ktn < tn < tn-Carnot  Chứng minh 5. CHU TRÌNH VÀ ĐỊNH LÝ CARNOT Hệ quả định lý Carnot  Hiệu suất cực đại của động cơ nhiệt chạy theo chu trình Carnot luôn nhỏ hơn 1. 1 21 T T C    = 1 khi T2 /T1  0  T1    Không thể tạo ra nguồn nóng có nhiệt độ lớn vô tận 0 1 2  T T Luôn có: Hay: Cmax < 1  Nhiệt không thể biến hoàn toàn thành công. 11 2 max '' 1 Q A Q Q C   A’max =Cmax .Q1 Do: Cmax < 1 A’max < Q1  Hiệu suất động cơ nhiệt càng lớn nếu nhiệt độ nguồn nóng (T1) càng cao và nhiệt độ nguồn lạnh (T2) càng thấp  nhiệt lượng nhận vào (Q1) có khả năng biến thành công có ích (A’) lớn hơn  nguồn nhiệt lấy từ vật có T cao sẽ chất lượng hơn từ vật có T thấp. Phương pháp để tăng hiệu suất động cơ nhiệt  Động cơ phải có chu trình làm việc giống động cơ thuận nghịch sao cho có thể tránh mất mát nhiệt nhận từ nguồn nóng do truyền nhiệt và ma sát.  Tăng nhiệt độ nguồn nóng cao đến mức có thể và hạ nhiệt nguồn lạnh đến mức có thể. Nước Hơi nước Hơi nước Turbin Máy phát Nước lạnh Nước nóng Bình ngưng Lò hơi  Phải thiết kế và sử dụng vật liệu có sức bền cao cho bộ phận có nguồn nóng. 5. CHU TRÌNH CARNOT  Nhiệt độ nguồn lạnh không thể thấp hơn nhiệt độ làm lạnh có sẵn.  Nhiệt lượng lấy ở nguồn nhiệt độ cao tốt hơn nhiệt lượng lấy ở nguồn nhiệt thấp. Lưu ý:  Nếu Q2 là nhiệt, tác nhân nhận từ nguồn lạnh, khi đó, Q2 = - Q2’  có: 0hay 2 2 1 1 1 1 2 2 1 2 1 2  T Q T Q T Q T Q T T Q Q  Dấu “=”: chu trình Carnot thuận nghịch  Dấu “<”: chu trình Carnot không thuận nghịch Biểu thức định lượng của nguyên lý 2 1 2 1 2 1 2 1 2 '1 ' 1 T T Q Q T T Q Q  Từ định lý Carnot tn-Carnot lớn nhất, tức là: 5. CHU TRÌNH CARNOT  Mở rộng ra, khi tác nhân nhận nhiệt lượng Q1, Q2, Qn từ nhiều nguồn, có nhiệt độ, T1 ,T2 , Tn,  có thể viết được: 0 i i i T Q    0 T Q  Nếu trong chu trình, nhiệt độ của hệ biến thiên liên tục  coi hệ tiếp xúc với vô số nguồn nhiệt có nhiệt độ T vô cùng gần nhau và mỗi lần tiếp xúc hệ nhận một nhiệt lượng Q, khi đó có: (bất đẳng thức Clausius) (biểu thức định lượng của nguyên lý 2 NĐLH) Tính chất tích phân Clausius a b  Xét hệ biến đổi từ trạng thái (1)  (2) theo quá trình thuận nghịch (1a2), sau đó lại từ trạng thái (2)  (1) theo quá trình thuận nghịch (2b1). 0 121    ba T Q 0 1221      ba T Q T Q  0 2121      ba T Q T Q Có: Hay:      2121 ba T Q T Q  chỉ phụ thuộc vào các trạng thái đầu và cuối của quá trình. 5. CHU TRÌNH CARNOT 6. ENTROPY -NGUYÊN LÝ TĂNG ENTROPY Khái niệm và tính chất Entropy  Định nghĩa: Đại lượng vật lý (ký hiệu S) mà độ biến thiên của nó có giá trị bằng tích phân Clausius từ trạng thái (1) đến trạng thái (2) theo một quá trình thuận nghịch.    )2( )1( 12 T Q SSS  Dạng vi phân của S: T Q dS      S S T Q SS 0 0 (S0 = 0 ở T = 0 K)  Có giá trị xác định tại mỗi trạng thái của hệ, và không phụ thuộc vào quá trình của hệ từ trạng thái này sang trạng thái khác  S là hàm trạng thái.  Có tính cộng được (entropy của 1 hệ cân bằng bằng tổng các entropy của từng phần riêng biệt).  Được xác định sai kém 1 hằng số cộng:  Tính chất S:  Đơn vị: J/K  Đặc trưng định lượng cho mức độ mất trật tự (hỗn loạn) của một hệ nhiệt động.  Chứng minh: Xét quá trình dãn đẳng nhiệt vô cùng nhỏ của khí lý tưởng,  Cấp nhiệt dQ cho khối khí và để khối khí giãn nở song vẫn đảm bảo nhiệt độ T = const  quá trình có dU = 0.  Áp dụng nguyên lý 1 có: dV V nRT pdVdAdQ  (*) T dQ nR V dV   dQ/T có mối quan hệ với tỷ số thay đổi tương đối của thể tích (VT của (*)): Khi bị giãn  thể tích hệ tăng lên  các phân tử khí được di chuyển trong thể tích lớn hơn  tăng tính ngẫu nhiên vị trí  mất trật tự hơn hay, đó chính là thước đo của quá trình mất trật tự. Ý nghĩa Entropy 6. ENTROPY -NGUYÊN LÝ TĂNG ENTROPY Nguyên lý tăng Entropy Quá trình không thuận nghịch Quá trình thuận nghịch a b P V O  Xét hệ biến đổi từ trạng thái (1)  (2) theo quá trình không thuận nghịch (1a2), sau đó lại từ trạng thái (2)  (1) theo quá trình thuận nghịch (2b1). 0 121    ba T Q   Chu trình của hệ là không thuận nghịch 0 1221      ba T Q T Q  Hay: 0 2121      ba T Q T Q S T Q T Q ba      2121   Tích phân Clausius theo một quá trình không thuận nghịch từ trạng thái (1) đến trạng thái (2) thì nhỏ hơn biến thiên entropy của hệ trong quá trình đó. 6. ENTROPY -NGUYÊN LÝ TĂNG ENTROPY Nguyên lý tăng Entropy Quá trình không thuận nghịch Quá trình thuận nghịch a b P V O  Phát biểu: trong một hệ cô lập, nếu quá trình diễn biến thuận nghịch thì entropy của hệ không đổi và nếu quá trình diễn biến không thuận nghịch thì entropy của hệ luôn tăng (S > 0).  Tổng quát:    T Q S  Dấu “=”: quá trình thuận nghịch  Dấu “<”: quá trình không thuận nghịch  Trong một hệ cô lập, các quá trình nhiệt động thực luôn luôn xảy ra theo chiều entropy tăng hay một hệ cô lập thực không thể hai lần đi qua cùng một trạng thái.  Khi entropy đạt giá trị cực đại, nó không tăng nữa, quá trình ngừng diễn biến  hệ đạt trạng thái cân bằng. 6. ENTROPY -NGUYÊN LÝ TĂNG ENTROPY Ý nghĩa nguyên lý tăng Entropy  Xét hệ cô lập gồm 2 vật (1) và (2) trao đổi nhiệt T1 và T2 với nhau.: vật (2) nhận nhiệt lượng Q1 > 0.  Theo nguyên lý 1, vật (1) nhận nhiệt lượng: Q1 = - Q2 < 0.                12 2 2 2 1 2 2 2 1 1 21 11 TT Q T Q T Q T Q T Q dSdSdS  Theo nguyên lý tăng entropy: dS > 0, do Q2 > 0  0 11 12  TT  Hay: T1 > T2  Vật nhận nhiệt phải có nhiệt độ thấp hơn vật nhả nhiệt  nguyên lý tăng entropy chỉ rõ chiều biến thiên của quá trình .  Khi entropy đạt giá trị cực đại: dS = 0  0 11 12  TT hay: T1 = T2  Quá trình trao đổi nhiệt két thúc khi nhiệt độ 2 vật bằng nhau. 6. ENTROPY -NGUYÊN LÝ TĂNG ENTROPY Ý nghĩa nguyên lý tăng Entropy  Xét Chu trình Carnot: nguồn lạnh nhận nhiệt lượng Q2, nguồn nóng nhả nhiệt lượng Q1 thông qua tác nhân.  Công thực hiện trong một chu trình 21' QQA   Hiệu suất chu trình: 1 2 1 1 ' T T Q A C     Do quá trình thuận nghịch  entropy toàn phần (tổng entropy S1 của nguồn nóng và tổng entropy S2 của nguồn lạnh) của hệ = const, tức là: 0 1 1 2 2 21      T Q T Q SSS 1 1 2 2 Q T T Q  6. ENTROPY -NGUYÊN LÝ TĂNG ENTROPY Thuyết chết nhiệt  Sai lầm của thuyết  Mâu thuẫn với định luật bảo toàn và biến đổi NL - các quá trình biến đổi NL không bao giờ dừng lại.  Thực nghiệm quan sát của vật lý thiên văn: có vùng có trạng thái cân bằng nhiệt động  tương ứng sự suy thoái và chết của các ngôi sao già; có vùng có nhiệt độ cao  có quá trình biến đổi ứng với sự giảm entropy (thăng giáng lớn)  tương ứng sự xuất hiện các ngôi sao mới.  Không xét đến ảnh hưởng của trường hấp dẫn vũ trụ  vật chất trong vũ trụ tản ra (dãn nở)  tiếp tục bị phân rã, tạo thành các thiên hà, sao  entropy tăng  không dẫn tới trạng thái đẳng nhiệt đồng đều.  Vũ trụ là hệ cô lập  Khi S  Smax  cân bằng nhiệt  Các quá trính biến đổi dừng lại  sự sống chấm dứt 6. ENTROPY -NGUYÊN LÝ TĂNG ENTROPY Mối quan hệ của hàm nội năng U với Entropy  Nguyên lý 1 NĐLH: dU = Q +A  Do: A = - pdV  Nguyên lý 2 NĐLH: Q = TdS  Nội năng: dU = TdS – pdV  U là hàm của S và V: U = U(S,V) dV V U dS S U dU SV                   U = const khi S = const và V = const V S U T          SV U p           6. ENTROPY -NGUYÊN LÝ TĂNG ENTROPY Tính độ biến thiên entropy của khí lý tưởng  Xét quá trình biến đổi thuận nghịch từ trạng thái 1(p1,V1, T1) sang trạng thái 2 (p2,V2, T2) :    2 1 T Q S  Quá trình đoạn nhiệt (Q = 0) 0 2 1     T Q S  S1 = S2  Quá trình đẳng nhiệt (T= const) T Q Q TT Q S     2 1 2 1 1 6. ENTROPY -NGUYÊN LÝ TĂNG ENTROPY Tính độ biến thiên entropy của khí lý tưởng  Quá trình thuận nghịch bất kỳ 1 2 1 2 2 1 2 1 2 1 lnln V V R m T T C m V dV R m T dT C m T Q S VV             Từ nguyên lý 1 NĐLH: Q = dU - A V dV RT m dTC m Q V     dTC m dT iRm dU V     2 V dV RT m dV V RTm pdVA    và Do R = Cp – CV và từ phương trình trạng thái khí lý tưởng, có: mR pV T   1 2 1 2 lnln V V C m P P C m S pV     6. ENTROPY -NGUYÊN LÝ TĂNG ENTROPY Tính độ biến thiên entropy của khí lý tưởng  Quá trình đẳng áp (P= const): 1 2ln V V C m S p    Quá trình đẳng tích (V= const): 1 2ln P P C m S V   Tính nhiệt lượng bằng đồ thị entropy STSSTTdSQQ   )( 2 1 12 2 1  S T T O S1 dS 1 S2 2 S T T1 O S1 1 S2 2 6. ENTROPY -NGUYÊN LÝ TĂNG ENTROPY 37 Những nội dung cần lưu ý 3. Chu trình Carnot thuận nghịch (khái niệm, đồ thị mô tả quá trình và biểu thức tính hiệu suất của động cơ hoạt động theo chu trình này). 2. Nguyên lý 2 NĐLH (2 cách phát biểu của Clausius và Thompson) và hệ quả. 1. Hạn chế của nguyên lý 1 NĐLH. 6. Entropy: Định nghĩa, các tính chất và ý nghĩa. 4. Nội dung định lý Carnot và phương pháp tăng hiệu suất các động cơ nhiệt. 7. Nguyên lý tăng entropy: Nội dung và ý nghĩa. 5. Tích phân Clausius, biểu thức định lượng của nguyên lý 2 NĐLH, tính chất tích phân Clausius.

Các file đính kèm theo tài liệu này:

• 3_nguyen_ly_2_ndh_2394_1992416.pdf

Tài liệu liên quan

• Báo cáo Điều khiển vị trí động cơ không đồng bộ sử dụng biến tần vector bằng bộ điều khiển trượt

  9 trang | Lượt xem: 1297 | Lượt tải: 0

• Đánh giá chất lượng dao động của ô tô sử dụng hệ thống treo macpherson tích cực điều khiển Rise

  5 trang | Lượt xem: 319 | Lượt tải: 0

• Bài giảng Chi tiết máy - Chương 3: Bộ truyền đai - Nguyễn Xuân Hạ

  28 trang | Lượt xem: 889 | Lượt tải: 0

• Đồ án Thiết kế mạch giao tiếp giữa ECU và vi điều khiển để hiển thị lỗi động cơ

  84 trang | Lượt xem: 1423 | Lượt tải: 1

• Bài giảng Những khái niệm chung về khoa học kỹ thuật bảo hộ lao động

  93 trang | Lượt xem: 1451 | Lượt tải: 3

• Tính toán thiết kế cụm phay cắt đất

  27 trang | Lượt xem: 1688 | Lượt tải: 1

• Nâng cao độ chính xác ước lượng độ cao rừng sử dụng ảnh ra đa tổng hợp mặt mở giao thoa phân cực băng L

  6 trang | Lượt xem: 334 | Lượt tải: 0

• Tính toán cơ cấu di chuyển

  14 trang | Lượt xem: 1241 | Lượt tải: 1

• Đồ án Thiết kế nhà máy sản xuất rượu cồn năng suất 20000 lít/ngày

  151 trang | Lượt xem: 2467 | Lượt tải: 1

• Thuật toán xác định bán kính chân răng bánh răng trong của bơm hypôgerôto khi biết trước lưu lượng và tốc độ quay

  7 trang | Lượt xem: 633 | Lượt tải: 0

Copyright © 2024 ThuVienTaiLieu.vn - Tải luận văn tham khảo