Nguyên Lý Thứ Nhất Của Nhiệt động Lực Học - Tài Liệu, Luận Văn

• Trang chủ
• Đăng ký
• Đăng nhập
• Liên hệ

Thư viện tài liệu

Thư viện tài liệu trực tuyến lớn nhất, tổng hợp tài liệu nhiều lĩnh vực khác nhau như Kinh tế, Tài chính, Ngân hàng, CNTT, Ngoại ngữ, Khoa học...

Nguyên lý thứ nhất của nhiệt động lực học

Tài liệu Nguyên lý thứ nhất của nhiệt động lực học: 1. Nhiệt động lực học 2. Nội năng hệ nhiệt động – Công và nhiệt 3. Nội dung, ý nghĩa, hệ quả nguyên lý 1 4. Các quá trình cân bằng của khí lý tưởng NGUYÊN LÝ THỨ NHẤT CỦA NHIỆT ĐỘNG LỰC HỌC 1  NĐLH nghiên cứu về sự biến đổi năng lượng thành công và nhiệt trong mối liên hệ với các đại lượng vĩ mô là nhiệt độ, thể tích và áp suất trên cơ sở xem xét CĐ của tập hợp các hạt bằng vật lý thống kê. 1. NHIỆT ĐỘNG LỰC HỌC  Khái niệm Nhiệt động lực học (NĐLH): Xuất phát từ ngôn ngữ Hy Lạp therme (nhiệt) và dynamis (sức mạnh), mô tả những cách thức nhằm biến đổi nhiệt thành năng lượng.  NĐLH: Khoa học về năng lượng, đặc trưng bởi các nguyên lý (định luật) về nhiệt động lực thể hiện sự trao đổi năng lượng giữa các hệ vật lý dưới dạng công và nhiệt.  Trên phương diện lịch sử, NĐLH được phát triển do nhu cầu tăng hiệu suất của các động cơ hơi nước (thế kỷ 17-18).  Ngày nay, NĐLH bao gồm các lĩnh vực nghiên cứu về năng lượng, chuyển đổi năng lượng, phát điệ...

27 trang | Chia sẻ: putihuynh11 | Lượt xem: 9068 | Lượt tải: 1 Bạn đang xem trước 20 trang mẫu tài liệu Nguyên lý thứ nhất của nhiệt động lực học, để tải tài liệu gốc về máy bạn click vào nút DOWNLOAD ở trên1. Nhiệt động lực học 2. Nội năng hệ nhiệt động – Công và nhiệt 3. Nội dung, ý nghĩa, hệ quả nguyên lý 1 4. Các quá trình cân bằng của khí lý tưởng NGUYÊN LÝ THỨ NHẤT CỦA NHIỆT ĐỘNG LỰC HỌC 1  NĐLH nghiên cứu về sự biến đổi năng lượng thành công và nhiệt trong mối liên hệ với các đại lượng vĩ mô là nhiệt độ, thể tích và áp suất trên cơ sở xem xét CĐ của tập hợp các hạt bằng vật lý thống kê. 1. NHIỆT ĐỘNG LỰC HỌC  Khái niệm Nhiệt động lực học (NĐLH): Xuất phát từ ngôn ngữ Hy Lạp therme (nhiệt) và dynamis (sức mạnh), mô tả những cách thức nhằm biến đổi nhiệt thành năng lượng.  NĐLH: Khoa học về năng lượng, đặc trưng bởi các nguyên lý (định luật) về nhiệt động lực thể hiện sự trao đổi năng lượng giữa các hệ vật lý dưới dạng công và nhiệt.  Trên phương diện lịch sử, NĐLH được phát triển do nhu cầu tăng hiệu suất của các động cơ hơi nước (thế kỷ 17-18).  Ngày nay, NĐLH bao gồm các lĩnh vực nghiên cứu về năng lượng, chuyển đổi năng lượng, phát điện, quá trính làm lạnh và các mối quan hệ về tính chất nhiệt của vật chất. 2 Bộ thu nhận NL mặt trời Bình chứa nước nóng Nước lạnh Bơm Nước nóng Phòng tắm Trao đổi nhiệt Nhiệt độ môi trường Cà phê nóng Nhiệt 1. NHIỆT ĐỘNG LỰC HỌC 3 2. NỘI NĂNG HỆ NHIỆT ĐỘNG Hệ nhiệt động  Hệ vật lý bao gồm một số lớn các hạt (nguyên tử, phân tử) luôn có CĐ nhiệt hỗn loạn và trao đổi NL cho nhau.  Có thể là khối khí, chất rắn, chất lỏng.  Các vật bên ngoài hệ đang xét gọi là môi trường bên ngoài (xung quanh).  Hệ không cô lập: Hệ có tương tác hay trao đổi công hoặc nhiệt với môi trường bên ngoài  Hệ cô lập:  Cơ: Hệ không trao đổi công với môi trường bên ngoài  Nhiệt: Hệ không trao đổi nhiệt với môi trường bên ngoài 4 Năng lượng  Vật chất luôn vận động  năng lượng là đại lượng đặc trưng mức độ vận động của vật chất.  Mỗi trạng thái  tương ứng dạng vận động xác định  có năng lượng xác định.  Trạng thái thay đổi  năng lượng thay đổi.  Năng lượng là hàm trạng thái.  Biến thiên năng lượng của hệ trong quá trình biến đổi chỉ vào trạng thái đầu và cuối,  quá trình biến đổi.  Năng lượng: động năng ứng với CĐ có hướng + thế năng của hệ trong trường lực + nội năng của hệ  NĐLH: hệ không CĐ và không đặt trong trường lực  Năng lượng của hệ = Nội năng của hệ: W = U 2. NỘI NĂNG HỆ NHIỆT ĐỘNG 5 Công  Mô hình: Khối khí đựng trong xy-lanh giãn nở (CĐ có hướng)  piston CĐ  sinh công ra bên ngoài  NL hệ giảm. X y -l a n h P is to n Khối khí Nhiệt  Mô hình: Cung cấp nhiệt cho khối khí và giữ nguyên thể tích  CĐ hỗn loạn của các phân tử tăng  NL hệ tăng.  Đại lượng đặc trưng cho mức độ trao đổi năng lượng thông qua CĐ có hướng của hệ - A.  Chỉ xuất hiện trong quá trình biến đổi.  Đại lượng đặc trưng cho mức độ trao đổi năng lượng thông qua CĐ của các phân tử - Q.  Chỉ xuất hiện trong quá trình biến đổi 2. NỘI NĂNG HỆ NHIỆT ĐỘNG 6 Sự tương đương giữa công và nhiệt  Công - nhiệt: 2 đại lượng khác nhau nhưng có mối liên hệ với nhau.  Quá trình nhiệt sinh công  Tốn 1 công = 4,18 J  thu được nhiệt = 1 calo, hoặc, 1 calo nhiệt có thể tạo ra công có giá trị = 4,18 J .  Công - nhiệt: 2 đại lượng đo mức độ trao đổi NL  không phải là NL 2. NỘI NĂNG HỆ NHIỆT ĐỘNG  Thí nghiệm của James Joule: nhiệt do công thực hiện bởi trọng lực sinh ra 7 3. NGUYÊN LÝ 1 NĐLH  Nguyên lý 1:  Định luật bảo toàn và chuyển hóa NL cơ: Độ biến thiên năng lượng cơ của hệ trong quá trình biến đổi bằng công mà hệ trao đổi trong quá trình đó W = W2 – W1 = A  Đ/V NĐLH: hệ trao đổi NL dưới dạng công và nhiệt (sự tương đương nhau)  Độ biến thiên năng lượng của hệ trong quá trình biến đổi bằng tổng công và nhiệt mà hệ nhận được trong quá trình đó. W = W2 – W1 = A + Q  Trong quá trình biến đổi, độ biến thiên nội năng của hệ bằng tổng công và nhiệt mà hệ nhận được trong quá trình đó.  Nếu quá trình biến đổi vô cùng nhỏ: dU = A + Q 8 Do W = U  U = U2 – U1 = A + Q 3. NGUYÊN LÝ 1 NĐLH Ý nghĩa  Qui ước:  A > 0: Công hệ nhận được  A’ = -A < 0: Công hệ sinh ra  Q > 0: Nhiệt hệ nhận được  Q’ = -Q < 0: Nhiệt hệ sinh ra  Nếu: A > 0 và Q > 0  U > 0  U2 > U1 : Nội năng hệ tăng  độ tăng nội năng đúng bằng công và nhiệt hệ nhận được  Nếu: A < 0 và Q < 0  U < 0  U2 < U1 : Nội năng hệ giảm  độ giảm nội năng đúng bằng công hệ sinh ra và nhiệt hệ tỏa ra  Nếu; A = 0 và Q = 0  U = 0  U2 = U1 : nội năng hệ bảo toàn khi hệ không trao đổi công và nhiệt với bên ngoài.  Năng lượng không tự sinh ra và cũng không tự mất đi, nó chỉ chuyển hóa từ dạng này sang dạng khác (hoặc từ hệ này sang hệ khác). 9 3. NGUYÊN LÝ 1 NĐLH Hệ quả  Hệ quả 1: trường hợp hệ thực hiện quá trình kín (chu trình)  hệ trở lại trạng thái ban đầu sau quá trình biến đổi, hay: U2 = U1  A > 0: hệ nhận công  Q < 0: hệ thực sự tỏa nhiệt  Q > 0: hệ nhận nhiệt  A < 0: hệ thực sự sinh công U = U2 – U1 = A + Q = 0 A = - Q    Không tồn tại động cơ sinh công mãi mãi mà không cần cung cấp năng lượng (gọị là Động cơ vĩnh cửu loại 1)  Một động cơ muốn sinh công  phải nhận nhiệt từ bên ngoài 10 3. NGUYÊN LÝ 1 NĐLH Hệ quả  Trong một hệ cô lập gồm 2 vật trao đổi nhiệt, nhiệt lượng do vật này tỏa ra bằng nhiệt lượng vật kia thu vào  Q1 > 0: Vật thứ nhất nhận nhiệt  Q2 < 0: vật thứ hai thực sự tỏa nhiệt  Q1, Q2: nhiệt lượng từng vật nhận được  Q1 = - Q2  Xét hệ 2 vật cô lập, chỉ trao đổi nhiệt với nhau:  Q2 > 0: Vật thứ hai nhận nhiệt  Q1 < 0: vật thứ nhất thực sự tỏa nhiệt  Hệ quả 2: Trường hợp hệ cô lập, tức là hệ không trao đổi công và nhiệt với môi trường bên ngoài, khi đó, A = Q = 0  U = U2 – U1 = 0 hay U2 =U1 11 4. CÁC QUÁ TRÌNH CÂN BẰNG Trạng thái cân bằng và quá trình cân bằng  Trạng thái cân bằng: Trạng thái trong đó mọi thông số của hệ được hoàn toàn xác định và sẽ tồn tại mãi mãi nếu không có tác động từ bên ngoài  biểu diễn trên đồ thị OpV bằng các điểm có tọa độ p, V.  Quá trình cân bằng: Quá trình biến đổi gồm một chuỗi liên tiếp các trạng thái cân bằng  biểu diễn trên đồ thị OpV bằng các đường cong liên tục. V P Pa Pb Pc O Va Vc a b c Vb  Điều kiện để một quá trình biến đổi tiến hành được coi là quá trình cân bằng: Quá trình tiến hành rất chậm để trạng thái cân bằng được thiết lập trong toàn hệ trước khi chuyển sang trạng thái cân bằng tiếp theo.  Thực tế không có quá trình hoàn toàn cân bằng 12 4. CÁC QUÁ TRÌNH CÂN BẰNG Công trong quá trình cân bằng  Khối khí (thể tích V) + xy-lanh + piston (tiết diện S).  Nén khối khí bằng lực F.  Áp suất: S F p  X y -l a n h P is to n Khối khí Tiết diện piston dl  Piston CĐ  Hệ (khối khí) nhận công: FdlA do A > 0, nhưng dl < 0  FdlA  pdVpSdlA Hay:  Công khối khí nhận được trong quá trình biến đổi từ thể tích V1 đến V2   2 1 2 1 V V pdVdAA 13 Công trong quá trình cân bằng V p p2 p1 O V2 dV C2 V1 C1 1221 VVCC SA   Chiều quá trình  trục V: A > 0  Chiều quá trình  trục V: A < 0 V p p1 p2 O V1 1 A V2 B 2 21BASA   Chiều chu trình ngược chiều kim đồng hồ: A > 0  Chiều chu trình thuận chiều kim đồng hồ: A < 0 4. CÁC QUÁ TRÌNH CÂN BẰNG  Công trong quá trình cân bằng không những phụ thuộc vào điểm đầu điểm cuối mà còn cả hình dạng đường đi (các trạng thái trung gian). 14 Nhiệt trong quá trình cân bằng  Khối khí (khối lượng m, nhiệt độ T)  Hơ nóng khối khí  biến thiên nhiệt độ dT  Nhiệt hệ (khối khí) nhận được trong quá trình mcdTQ   có: dT Q m c   1  Đại lượng vật lý có giá trị bằng nhiệt lượng mà một đơn vị khối lượng của hệ nhận được để nhiệt độ của nó biến thiên 1 độ: Nhiệt dung (c)  Đơn vị nhiệt dung: J/kg.K  Nhiệt dung phân tử (C): Đại lượng có giá trị bằng năng lượng mà một mol khí nhận được để nhiệt độ của nó biến thiên 1 độ: C = .c (J/mol.K)  : khối lượng 1 mol khí 4. CÁC QUÁ TRÌNH CÂN BẰNG 15 Nhiệt trong quá trình cân bằng  Nhiệt 1 mol khí nhận được trong quá trình CdTcdTQ   Nhiệt 1 khối khí, khối lượng m kg, nhận được trong quá trình: CdT m Q    Mỗi quá trình nhiệt động  nhiệt dung phân tử đặc trưng tương ứng  Quá trình đẳng áp: dTC m Q pp    Quá trình đẳng tích: dTC m Q VV    Hơ nóng hệ: nhiệt độ tăng  dT > 0  Q > 0: hệ thực sự nhận nhiệt  Làm lạnh hệ: nhiệt độ giảm  dT < 0  Q < 0: hệ thực sự tỏa nhiệt 4. CÁC QUÁ TRÌNH CÂN BẰNG 16 Quá trình đẳng tích  Quá trình biến đổi trong đó thể tích của hệ không đổi (V = const)  Phương trình quá trình biến đổi (tuân theo đ/l Gay-Lussac): 2 2 1 1 T P T P T P  V P O 1 2 3  Công hệ nhận được trong quá trình biến đổi 0 2 1   V V pdVA (do V = const)  Biến thiên nội năng trong quá trình biến đổi T iRm U 2 Vì:  T iRm U    2  Nhiệt hệ nhận được trong quá trình biến đổi AUQ Vì:  T iRm Q    2 4. CÁC QUÁ TRÌNH CÂN BẰNG 17 Quá trình đẳng tích  Nhiệt dung phân tử đẳng tích: Có: T iRm Q    2 TC m Q VV   Mặt khác: 2 iR CV   Khí đơn nguyên tử: i = 3: KmolcalKmolJ R CV ./3./31,8. 2 3 2 3   Khí hai nguyên tử: i = 5: KmolcalKmolJ R CV ./5./31,8. 2 5 2 5   Khí đa nguyên tử: i = 6: KmolcalKmolJ R CV ./6./31,8. 2 6 2 6  4. CÁC QUÁ TRÌNH CÂN BẰNG 18 Quá trình đẳng áp  Quá trình biến đổi trong đó áp suất của hệ không đổi (p = const).  Phương trình quá trình biến đổi (tuân theo đ/l Gay-Lussac): 2 2 1 1 T V T V T V   Công hệ nhận được trong quá trình biến đổi  12 2 1 2 1 VVpdVppdVA V V V V    Biến thiên nội năng trong quá trình biến đổi T iRm U 2 Vì:  T iRm U    2 V P O 1 2 p V1 V2  Nhiệt hệ nhận được trong quá trình biến đổi AUQ Vì:    TR m T iRm VVpT iRm Q        22 12 TR iRm Q          2 Hay: 4. CÁC QUÁ TRÌNH CÂN BẰNG 19 Quá trình đẳng áp  Nhiệt dung phân tử đẳng áp: Có:   TRC m TR iRm Q V            2 TC m Q pp   Mặt khác: R i RCC VP 2 2   Khí đơn nguyên tử: i = 3: KmolcalCp ./5  Khí hai nguyên tử: i = 5: KmolcalCp ./7  Khí đa nguyên tử: i = 6: KmolcalCp ./8  Tỉ số Poisson () V p C C   Khí đơn nguyên tử: i = 3:  = 1,67  Khí hai nguyên tử: i = 5:  = 1,40  Khí đa nguyên tử: i = 6:  = 1,33 4. CÁC QUÁ TRÌNH CÂN BẰNG 20 Quá trình đẳng nhiệt  Quá trình biến đổi trong đó nhiệt độ của hệ không đổi (T = const)  Phương trình quá trình biến đổi (tuân theo đ/l Boyle-Mariotte): 2211 VpVppV   Công hệ nhận được trong quá trình biến đổi 1 2 11 11 ln 2 1 2 1 V V VpdV V Vp pdVA V V V V   Vì: 111 RT m Vp    1 2 1 ln V V RT m A    Biến thiên nội năng trong quá trình biến đổi T iRm U 2 Vì:  0 2    T iRm U (do T = const) V P P1 P2 O V1 1 V2 2 4. CÁC QUÁ TRÌNH CÂN BẰNG 21 Quá trình đẳng nhiệt  Nhiệt hệ nhận được trong quá trình biến đổi AUQ Vì:  1 2 1 ln V V RT m AQ    Nội năng của hệ không đổi trong quá trình biến đổi  Hệ nhận công A (A > 0)  hệ thực sự tỏa nhiệt  Hệ sinh công A (A < 0)  hệ thực sự thu nhiệt  Quá trình nén đẳng nhiệt: A > 0 và Q < 0)  hệ nhận công và tỏa nhiệt  Quá trình giãn đẳng nhiệt: A 0)  hệ nhận nhiệt và sinh công 4. CÁC QUÁ TRÌNH CÂN BẰNG 22 Quá trình đoạn nhiệt  Quá trình biến đổi trong đó hệ không trao đổi nhiệt với bên ngoài (Q = 0) TC m T iRm U V     2 Vì: và A = -pdV  dV V RTm pdVdTC m V    V dV RTdTCV Hay: 0 V dV C R T dT V   constV C R T V  lnln 1   V Vp V C CC C RDo:  constVTVT   ).ln(ln)1(ln 1  Xét quá trình vô cùng nhỏ: dU = A + Q = A và Q = 0 4. CÁC QUÁ TRÌNH CÂN BẰNG 23 Quá trình đoạn nhiệt V P P1 P2 O V1 1 V2 2  Đặc trưng OpV dốc hơn so với quá trình đẳng nhiệt  Phương trình của quá trình )1(... 11 2211 1    VTVTVT )2(... 221 1  VpVpVp  )3( 11 2211 1          pTpTTp  Biến thiên nội năng trong quá trình biến đổi: T iRm U    2  do Q = 0  dU = A  Nén đoạn nhiệt  A > 0  dU > 0  dT > 0 p tăng do V giảm và T tăng   > 1  đường cong dốc hơn 4. CÁC QUÁ TRÌNH CÂN BẰNG 24  Công hệ nhận được trong quá trình biến đổi:  Vì: Q = 0  T iRm UQUA    2 Quá trình đoạn nhiệt       2 1 1 2 1 1 2 1 11 V V V V V V V dV Vp V dV VppdVA   221 1 VpVppV     V V pp 11 Trong quá trình đoạn nhiệt:   1 11 1 121     VVVp A Hay: 11 1122 1 11 1 22 12        VpVpVVpVVp A 4. CÁC QUÁ TRÌNH CÂN BẰNG 25  Công hệ nhận được trong quá trình biến đổi: 4. CÁC QUÁ TRÌNH CÂN BẰNG Quá trình đoạn nhiệt Vì: 111 RT m Vp                                    11 1 1 2 1 1 2 1 1 V V RT m V V RT m A 11 2211 ..   VTVT               11 2 1 1 2 2 1 V V V V T T      11 2211 pTpT                  11 2 1 1 2 2 1 P P P P T T Lại có: Và:     1 1211 1 21 1 2 11 1 1 1 1 1 T TTVP T TRTm V VRTm A                             26 27 Những nội dung cần lưu ý 3. Các biểu thức tính công và nhiệt trong các quá trình cân bằng đẳng áp, đẳng nhiệt, đẳng tích. 2. Khái niệm trạng thái cân bằng và các quá trình cân bằng, điều kiện tiến hành để có quá trình cân bằng. 1. Nguyên lý 1 nhiệt động lực học (nội dung, biểu thức, ý nghĩa và hệ quả). 4. Khái niệm và cách thiết lập phương trình liên hệ giữa áp suất và thể tích của khối khí trong quá trình đoạn nhiệt.

Các file đính kèm theo tài liệu này:

• 2_nguyen_ly_1_ndh_6184_1992415.pdf

Tài liệu liên quan

• Báo cáo Rác thải trên bãi biển Đà Nẵng, các nguyên lý thu gom và các cơ cấu máy thu gom rác

  6 trang | Lượt xem: 1383 | Lượt tải: 0

• Đồ án Thiết kế mô hình cửa đóng mở tự động cho gara ô tô với kỹ thuật plc

  72 trang | Lượt xem: 1548 | Lượt tải: 1

• Ứng dụng labview trong hệ thống tự động giám sát nồng độ khí

  5 trang | Lượt xem: 612 | Lượt tải: 0

• Đề tài Tính toán kết cấu thép cần của cần trục bánh xích sức nâng q = 160 tấn

  59 trang | Lượt xem: 1249 | Lượt tải: 0

• Phân tích dao động tấm dày bằng phương pháp phần tử tự do Galerkin (EFGM)

  6 trang | Lượt xem: 320 | Lượt tải: 0

• Bài giảng Chi tiết máy - Chương 1: Những vấn đề cơ bản trong thiết kế chi tiết máy - Nguyễn Xuân Hạ

  38 trang | Lượt xem: 531 | Lượt tải: 0

• Bài giảng Quy trình công nghệ gia công dầm chính

  11 trang | Lượt xem: 1401 | Lượt tải: 0

• Xây dựng phần mềm xác định quang sai mặt sóng từ hình ảnh Shack - Hartmann

  9 trang | Lượt xem: 594 | Lượt tải: 0

• Bài giảng Nhập môn ngành ô tô

  189 trang | Lượt xem: 896 | Lượt tải: 1

• Đề tài Thiết kế hộp giảm tốc hai cấp tốc độ

  55 trang | Lượt xem: 1257 | Lượt tải: 1

Copyright © 2024 ThuVienTaiLieu.vn - Tải luận văn tham khảo