Toán Tử Hamilton – Wikipedia Tiếng Việt

Bài viết này cần thêm chú thích nguồn gốc để kiểm chứng thông tin. Mời bạn giúp hoàn thiện bài viết này bằng cách bổ sung chú thích tới các nguồn đáng tin cậy. Các nội dung không có nguồn có thể bị nghi ngờ và xóa bỏ.

Bài này không có nguồn tham khảo nào. Mời bạn giúp cải thiện bài bằng cách bổ sung các nguồn tham khảo đáng tin cậy. Các nội dung không nguồn có thể bị nghi ngờ và xóa bỏ. Nếu bài được dịch từ Wikipedia ngôn ngữ khác thì bạn có thể chép nguồn tham khảo bên đó sang đây.

Trong cơ học lượng tử, toán tử Hamilton hay Hamiltonian là một toán tử tương ứng với năng lượng toàn phần của hệ gây nên sự biến đổi theo thời gian, được ký hiệu là H, Ȟ hoặc Ĥ.

Như ta đã biết thì năng lượng toàn phần của hệ bằng tổng thế năng và động năng của hệ;

H ^ = T ^ + V ^ {\displaystyle {\hat {H}}={\hat {T}}+{\hat {V}}}

trong đó

V ^ = V = V ( r , t ) {\displaystyle {\hat {V}}=V=V(\mathbf {r} ,t)} V ^ {\displaystyle {\hat {V}}} là toán tử tự liên hợp trên không gian Hilbert với đại lượng quan sát là thế năng. T ^ = p ^ ⋅ p ^ 2 m = p ^ 2 2 m = − ℏ 2 2 m ∇ 2 {\displaystyle {\hat {T}}={\frac {\mathbf {\hat {p}} \cdot \mathbf {\hat {p}} }{2m}}={\frac {{\hat {p}}^{2}}{2m}}=-{\frac {\hbar ^{2}}{2m}}\nabla ^{2}} p ^ {\displaystyle {\hat {p}}} là toán tử tự liên hợp trên không gian Hilbert với đại lượng quan sát là động lượng.

p ^ = − i ℏ ∇ {\displaystyle \mathbf {\hat {p}} =-i\hbar \nabla \,\!}

T ^ {\displaystyle {\hat {T}}} là toán tử tự liên hợp trên không gian Hilbert với đại lượng quan sát là động năng.

Kết hợp 2 toán tử trên, ta có toán tử Hamilton được sử dụng trong phương trình Schrödinger

H ^ = T ^ + V ^ = p ^ ⋅ p ^ 2 m + V ( r , t ) = − ℏ 2 2 m ∇ 2 + V ( r , t ) {\displaystyle {\begin{aligned}{\hat {H}}&={\hat {T}}+{\hat {V}}\\&={\frac {\mathbf {\hat {p}} \cdot \mathbf {\hat {p}} }{2m}}+V(\mathbf {r} ,t)\\&=-{\frac {\hbar ^{2}}{2m}}\nabla ^{2}+V(\mathbf {r} ,t)\end{aligned}}}

Phương trình Schrödinger và toán tử Hamilton

[sửa | sửa mã nguồn]

Xem bài viết chính phương trình Schrödinger

Cho hàm sóng Ψ ( r , t ) {\displaystyle \Psi (\mathbf {r} ,t)} .Ta có phương trình Schrödinger phụ thuộc vào thời gian của hàm sóng đó là

i ℏ ∂ ∂ t Ψ ( r , t ) = H ^ Ψ ( r , t ) {\displaystyle i\hbar {\frac {\partial }{\partial t}}\Psi (\mathbf {r} ,\,t)={\hat {H}}\Psi (\mathbf {r} ,t)} .

Trong đó H ^ {\displaystyle {\hat {H}}} là toán tử Hamilton.

Giả sử Ψ ( r , t ) {\displaystyle \Psi (\mathbf {r} ,t)} có thể viết dưới dạng tích hàm theo thời gian với hàm tọa độ;

Ψ ( r , t ) {\displaystyle \Psi (\mathbf {r} ,t)} = Ψ ( r ) {\displaystyle \Psi (\mathbf {r} )} f ( t ) {\displaystyle {f(t)}} Đạo hàm theo t.Ta có:

∂ ∂ t Ψ ( r , t ) {\displaystyle {\frac {\partial }{\partial t}}\Psi (\mathbf {r} ,\,t)} = Ψ ( r ) {\displaystyle \Psi (\mathbf {r} )} d f ( t ) / {\displaystyle {df(t)/}} d t {\displaystyle {dt}}

Và đạo hàm bậc 2 theo r.Ta có:

∂ ∂ t Ψ 2 ( r , t ) {\displaystyle {\frac {\partial }{\partial t}}\Psi ^{2}(\mathbf {r} ,\,t)} / ∂ r 2 {\displaystyle /\partial r^{2}} = f ( t ) d 2 Ψ ( r ) / d r 2 {\displaystyle f(t)d^{2}\Psi (\mathbf {r} )/dr^{2}}

Thay vào phương trình Schrödinger Ta có

i ℏ {\displaystyle i\hbar } Ψ ( r ) {\displaystyle \Psi (\mathbf {r} )} d f ( t ) / {\displaystyle {df(t)/}} d t {\displaystyle {dt}} = H ^ {\displaystyle {\hat {H}}} Ψ ( r ) {\displaystyle \Psi (\mathbf {r} )} f ( t ) {\displaystyle {f(t)}}

Chia 2 vế cho Ψ ( r ) {\displaystyle \Psi (\mathbf {r} )} . Ta được phương trinh vi phân.

i ℏ {\displaystyle i\hbar } d f ( t ) / {\displaystyle {df(t)/}} d t {\displaystyle {dt}} = H ^ {\displaystyle {\hat {H}}} f ( t ) {\displaystyle {f(t)}}

Giải phương trình vi phân này ta được f ( t ) {\displaystyle {f(t)}} = e − i H t / ℏ {\displaystyle e^{-iHt/\hbar }} Vậy hàm sóng được viết dưới dạng

Ψ ( r , t ) {\displaystyle \Psi (\mathbf {r} ,t)} = Ψ ( r ) {\displaystyle \Psi (\mathbf {r} )} e − i H t / ℏ {\displaystyle e^{-iHt/\hbar }}

Thay vào phương trình Schrödinger ban đầu, ta được phương trình Schrödinger không phụ thuộc vào thời gian

− ℏ 2 2 m ∇ 2 + V ( r ) {\displaystyle -{\frac {\hbar ^{2}}{2m}}\nabla ^{2}+V(\mathbf {r} )} Ψ ( r ) {\displaystyle \Psi (\mathbf {r} )} = E {\displaystyle E} Ψ ( r ) {\displaystyle \Psi (\mathbf {r} )}

Khi giải phương trình này, ta tìm được hàm riêng và giá trị riêng của toán tử Hamilton.Khi tìm được giá trị riêng, ta có thể xác định các mức năng lượng và xem nó co bị gián đoạn hay không. Khi tìm được hàm riêng, ta có thể tính xác suất những nơi tìm thấy hạt.

Xem thêm

[sửa | sửa mã nguồn]

phương trình Schrödinger

Cơ học lượng tử

Tham khảo

[sửa | sửa mã nguồn]