Hình Học Vi Phân - Tài Liệu, Luận Văn

• Trang chủ
• Đăng ký
• Đăng nhập
• Liên hệ

Thư viện tài liệu

Thư viện tài liệu trực tuyến lớn nhất, tổng hợp tài liệu nhiều lĩnh vực khác nhau như Kinh tế, Tài chính, Ngân hàng, CNTT, Ngoại ngữ, Khoa học...

Hình học vi phân

Tài liệu Hình học vi phân: ĐỖ NGỌC DIỆP - NÔNG QUỐC CHÍNH HÌNH HỌC VI PHÂN GIÁO TRÌNH DÙNG CHO SINH VIÊN CÁC TRƯỜNG ĐẠI HỌC VÀ CAO ĐẲNG THÁI NGUYÊN NĂM 2006 HÌNH HỌC VI PHÂN Đỗ Ngọc Diệp và Nông Quốc Chính GIÁO TRÌNH DÙNG CHO SINH VIÊN CÁC TRƯỜNG ĐẠI HỌC VÀ CAO ĐẲNG 2 Giới thiệu Ở trường phổ thông, hình học được dạy và học theo quan điểm hình học Euclid [Ơclid]. Các vật thể hình học được cấu thành từ các mảnh phẳng và mảnh cầu. Quan hệ so sánh giữa các vật thể hình học được thực hiện bởi các phép dời hình; hai vật thể hình học được xem là bằng nhau nếu chúng có thể được chồng khít lên nhau qua những phép dời hình. Đại số tuyến tính và hình học giải tích xét các vật thể hình học được cấu thành từ các mảnh phẳng và các mảnh bậc 2 nói chung. Các quan hệ so sánh được xét như các phép biến đổi tuyên tính hoặc afin. Các đường bậc hai được đưa về 9 dạng chính tắc, các mặt bậc hai trong không gian 3-chiều được đưa về 17 dạng chính tắc Trong hình học đại số bằng phương pháp phân lo...

85 trang | Chia sẻ: hunglv | Lượt xem: 2503 | Lượt tải: 2 Bạn đang xem trước 20 trang mẫu tài liệu Hình học vi phân, để tải tài liệu gốc về máy bạn click vào nút DOWNLOAD ở trênĐỖ NGỌC DIỆP - NÔNG QUỐC CHÍNH HÌNH HỌC VI PHÂN GIÁO TRÌNH DÙNG CHO SINH VIÊN CÁC TRƯỜNG ĐẠI HỌC VÀ CAO ĐẲNG THÁI NGUYÊN NĂM 2006 HÌNH HỌC VI PHÂN Đỗ Ngọc Diệp và Nông Quốc Chính GIÁO TRÌNH DÙNG CHO SINH VIÊN CÁC TRƯỜNG ĐẠI HỌC VÀ CAO ĐẲNG 2 Giới thiệu Ở trường phổ thông, hình học được dạy và học theo quan điểm hình học Euclid [Ơclid]. Các vật thể hình học được cấu thành từ các mảnh phẳng và mảnh cầu. Quan hệ so sánh giữa các vật thể hình học được thực hiện bởi các phép dời hình; hai vật thể hình học được xem là bằng nhau nếu chúng có thể được chồng khít lên nhau qua những phép dời hình. Đại số tuyến tính và hình học giải tích xét các vật thể hình học được cấu thành từ các mảnh phẳng và các mảnh bậc 2 nói chung. Các quan hệ so sánh được xét như các phép biến đổi tuyên tính hoặc afin. Các đường bậc hai được đưa về 9 dạng chính tắc, các mặt bậc hai trong không gian 3-chiều được đưa về 17 dạng chính tắc Trong hình học đại số bằng phương pháp phân loại có thể nghiên cứu các đường và mặt hoặc siêu mặt bậc 3 hay, tổng quát hơn, bậc bất kì. Phép biến đổi cho phép là các phép biến đổi đa thức hoặc song hữu tỉ. Quan điểm nói trên được phát triển trong hình học vi phân khi mà các vật thể được cấu tạo từ các mảnh tham sô hoá bằng các tọa độ địa phương, nói chung các hàm tọa độ địa phương là các hàm trơn bất kì. Các phép biến đổi là các phép vi phôi. Do vậy các vật thể hình học trong hình học vi phân đa dạng hơn, nhiều chiều hơn và theo một nghĩa nhất định là trơn chu hơn các vật thể hình học trong các môn hình học trên. Phương pháp nghiên cứu của hình học vi phân tương đối đa dạng . Trước hết hình học vi phân sử dụng các phép tính vi phân và tích phân trong không gian Euclid Ra để xây dựng các phép tính vi phân và tích phân tương ứng trên các vật thể hình học. Đồng thời nó cũng vận dụng các phương pháp tổng, tổng đại số, phương pháp tổ hợp, phương trình vi phân thường và phương trình đạo hàm riêng ,… để tìm ra các tính chất của các đối tượng hình học . Giáo trình này được biên soạn trong khuôn khổ chương trình 90 tiết cho sinh viên các năm cuối đại học. Tác giả thứ nhất đã dạy chương trình này cho các lớp của Đại Học Thái Nguyên, Đại Học Quy Nhơn. Thực tế giảng dạy đã gợi ý cho tác giả chọn lọc các nội đung này. Giáo trình gồm có các chương chính sau: Chương 1 được dành cho việc nhìn lại lý thuyết đường và mặt bậc 1 và 2. Mục đích của chương này là tạo ra một khởi điểm hình học cho việc học tiếp tục. Chương 2 được dành cho việc nghiên cứu các đường cong trong không gian Euclid n-chiều. Chương 3 được dành cho việc xây dựng lại khái niệm về tensơ và đại số tensơ. Chương 4 là chương trọng tâm, dành cho lý thuyết mặt cong trong không gian Euclid R3 . Trong chương 5 chúng tôi trình bày phép toán vi phân nhiều chiều cho các ánh xạ trơn, đồng thời trong chương 6 nhấn mạnh các định lí ánh xạ ẩn và định lí ánh xạ ngược. Hai định lí này đóng vai trò trung tâm trong việc nghiên cứu các đa tạp con trong Rn được xác định bởi hệ phương trình hàm. Trong chương 7 chúng tôi trình bày lý thuyết tổng quát các đa tạp khả vi. Đó chính là các đối tượng trung tâm của hình học vi phân. Cuối mỗi chương có một số bài tập bổ sung cho phần lí thuyết. Các bài tập luyện 3 tập cơ bản, cần được giảng viên chọn từ các nguồn khác. Giáo trình được biên soạn lần đầu không tránh khỏi những thiếu sót. Chúng tôi mong nhận được nhiều lí kiến đóng góp cho việc biên soạn nội dung và hình thức của giáo trình, Các tác giả 4 Chương 1 Đường và mặt bậc hai Trong chương này chúng ta sẽ hệ thống hoá lại những khái niệm và kết quả nghiên cứu đường và mặt trong Đại số tuyến tính và Hình học giải tích dưới một cách nhìn thống nhất là tham số hoá và tọa độ hoá. Cách nhìn thống nhất này sẽ cho một hình dung sơ bộ về phương pháp nghiên cứu của hình học vi phân cổ điển. 1.1 Siêu phẳng afin Trong Đại số tuyến tính, các siêu phẳng afin đóng vai trò cơ bản - các m-phẳng được xem như giao của hệ các siêu phẳng afin. Trong hình học afin, siêu mặt afin là đối tượng cơ bản. Các giao của các siêu mặt bậc 2 cho ta các đối tương kiểu các nhát cắt cầu, nhát cắt ellipsoid, v.v… 1.1.1 Thuật khổ Gauss-jordan giải hệ phương trình tuyến tính Đây là công cụ cơ bản của Đại số tuyến tính cho phép đưa hệ phương trình tuyến tính bất kì về dạng dễ giải tới mức có thể đọc ngay được nghiệm trong dạng xếp dòng thu gọn. Chúng tôi không nhắc lại thuật giải đó ở đây mà chỉ lưu ý đọc giả xem nó như một công cụ hữu hiệu và xem lại nếu cảm thấy cần thiết. 1.1.2 Đa tạp tuyến tính và phương pháp toạ độ Ta xét bài toán nghiên cứu tập nghiệm (hạt nhân) của phương trình véctơ φ(x) = b, trong đó φ : V → W là một ánh xạ tuyến tính. Không gian nghiệm là một m-phẳng afin dạng x0 + L với L là một mặt phẳng qua gốc toạ độ, là không gian nghiệm (hạt nhân) của ánh xạ tuyến tính φ(x) = 0 . Tọa độ hoá các không gian véctơ V và W bằng cách chọn trong mỗi không gian một cơ sở tuyến tính, ta quy bài toán về giải hệ phương trình tuyến tính. Xét hệ phương trình tuyến tính tổng quát với ~l biến và m phương trình Ax = b, với x = và cột vế phải b = Theo Định lý Kronecker-kapelli, hệ phương trình là có nghiệm khi và chỉ khi rank [A] = rank [A|b]. Nghiệm của hệ là một không gian afin con. Nếu ta chọn toạ độ hoá bằng cách chọn một cơ sở của không gian nghiệm rồi bổ 5 sung thành một cơ sở của toàn bộ Rn thì ta có thể nói rằng: Có thể tách biến x = (x, y) với x = (xl,…, xn-r), y = (y1,…, yr) sao cho r = rank [A] và ma trận con là khả nghịch. Các biến xl,…, xn-r là biến tự do. Các biến y1,…, yr là các biến phụ thuộc, là các hàm tuyến tính theo xl,…, xn-r theo quy tắc Cramer cho hệ Như vậy ta có thể tìm một cơ sở trong không gian nghiệm mà trong đó các véctơ nghiệm tương ứng với x = (xl,…, xn-r) của x0 + L. Nói một cách khác, ta có một đẳng cấu afin giữa Rn-r và không gian con afin x0 + L. Nên xem không gian con afin như là vật thể hình học độc lập thì các phép biến đổi hình học cho phép chính là các phép biến đổi afin. Việc chọn một cách tách biến như trên cho phép "tọa độ hoá " không gian (đa tạp) afin đó. Một ví dụ khác là các hình thu được nhờ compa. Theo quan điểm trừu tượng compa là công cụ có tác dụng duy nhất là vẽ các đường tròn hoặc là các cung của nó. Một lý thuyết tổng quát các mặt bậc 2 được nghiên cứu trong phần cuối của một giáo trình đại số tuyến tính. Trong trường hợp này các phép biến đổi cho phép là các phép biến đổi bảo toàn các dạng bậc 2 , tức là các phép biến đổi afin trực giao. Ví dụ với mặt cầu phép biến đổi cho phép là các phép biến đổi trong không gian Euclid (các phép quay, các phép phản xạ, tịnh tiến). Bài toán quy về việc nghiên cứu hệ một hay nhiều (bất) phương trình bậc 2, ví dụ dạng toàn phương. Lại một lần nữa, câu hỏi tự nhiên được đặt ra là: có thể chăng nghiên cứu các mặt tổng quát hơn là mặt bậc 2? Bài toán cơ bản là các việc làm nói trên có thể thực hiện hay không khi hệ phương trình phi tuyến (không là tuyến tính hoặc các phương trình có bậc lớn hơn 2). Trả lời câu hỏi này, hình học vi phân dùng toàn bộ công cụ vi tích phân của giải tích. Đó cũng chính là nội dung của hình học các đa tạp khả vi. Tuy nhiên để có được điều đó ta phải huy động toàn bộ phép tính vi tích phân trong RA ở dạng tổng quát nhất. 1.1.3 Các phép biến đổi (tuyến tính) trong hình học Trong một không gian, điều quan trọng hơn cả là chúng ta chấp nhận các phép biến đổi nào. Nếu chấp nhận đủ nhiều các phép biến đổi được coi là biến đổi tương đương thì có đủ nhiều các vật thể hình học được đồng nhất với nhau. Nếu hạn chế chỉ xét các phép biến đổi hình học là tuyến tính thì chúng ta có nhóm biến đổi là nhóm tuyên tính tổng quát G = GL(Rn) = GLn.(R) của không gian, 6 gồm tất cả các phép biến đổi tuyến tính khả nghịch. Chúng ta thu được hình học afin [aphin]. Nếu chúng ta hạn chế hẹp hơn, chỉ chấp nhận các phép biến đổi là bảo toàn khoảng cách, hoặc tích vô hướng, chúng ta có nhóm O(n) các biến đổi trực giao và hình học chính là hình học Euclid [ơclid]. 1.2 Đường hác hai với phương trình chính tắc 1.2.1 Ellipse Trong hình học giải tích, ellipse [elips] được định nghĩa như quỹ tích các điểm M mà tổng khoảng cách đến hai điểm F1 và F2 cho trước là một đại lượng không đổi 2a Các điểm F1 và F2 đó được gọi là các tiêu điểm. Gọi khoảng cách giữa hai điểm Fl và F2 là 2d. Chọn trung điểm của đoạn F1F2 là gốc O của hệ tọa độ Descartes, chọn véctơ e1 sao cho 2OF uuur = de1 . Bổ sung thêm một véctơ e2 để có một cơ sở trực chuẩn thuận hướng và do vậy có hệ tọa độ Descartes O, e1, e2. Trong hệ tọa độ này điểm M có các tọa độ là (x, y) và ta có phương trình đường ellipse 1.2.2 Hyperbola Trong hình học giải tích, hyperbola được định nghĩa như quỹ tích các điểm ~ mà trị tuyệt đối của hiệu khoảng cách đến hai điểm F1 và F2 cho trước là một đại lượng không đổi. Gọi khoảng cách giữa hai điểm F1 và F2 là 2d. Chọn trung điểm của đoạn F1F2 là gốc O của hệ toạ độ. Descartes, chọn véctơ e1 sao cho 2OF uuur = de1. Bổ sung thêm một véctơ e2 để có một cơ sở trực chuẩn thuận hướng và do vậy có hệ tọa độ Descartes O, e1, e2. Trong hệ tọa độ này điểm M có các tọa độ là (x, y) và ta có phương trình đường hyperbola 1.2.3 Parabola Trong hình học giải tích, parabola [parpabol] được định nghĩa như quỹ tích các điểm M mà khoảng cách đến một điểm F và một đường thẳng l trong mặt phẳng cho trước là bằng nhau. Qua điểm F, ta hạ đường vuông góc với đường thẳng l tại điểm P. Gọi trung điểm đoạn PF là gốc tọa độ O. Chọn các véctơ trực chuẩn e1 và e2 sao cho = peOF uuur 2. Gọi (x, y) là các tọa độ điểm M trong hệ tọa độ O, e1, e2. Khi đó ta có 7 phương trình đường parabola là 1.3 Đưa phương trình đường bậc hai trong mặt phẳng về dạng chính tắc Định lí 1.3.1 (Định lí phân loại) Bằng phép biến đổi toạ độ thích hợp, mỗi đường bậc hai tổng quát trong mặt phẳng Euclid afin 2-chiều đều được đưa về một trong số 9 đường chính tắc sau: 1. Đường ellipse 2. Đường ellipse ảo: 3. Đường hyperbola 4. Đường parabola 5. Cặp hai đường thẳng song song 6. cặp hai đường thẳng ảo song song: 7. Cặp hai đường thẳng ảo cắt nhau: 8. Cặp hai đường thẳng thẳng cắt nhau: 9. Cặp hai đường thẳng trùng nhau: Chứng minh. Đọc giả có thể dễ dụng tìm thấy chứng minh định lí này trong bất kì giáo trình nào về Hình học giải tích. 1.4 Phân loại siêu mặt bậc 2 trong không gian 3 chiều 8 Định lí 1.4.1 (zĐịnh lí phân loại) Bằng phép biến đổi tọa độ thích hợp, mỗi mặt bậc hai tổng quát trong không gian Euclid ba chiều đều được đưa về một trong số 17 mặt chính tắc sau: 1 Mặt ellipsoid: 2. Mặt ellipsoid ảo: 3 . Mặt nón ảo : 4. Mặt elliptic hyperboloid một tầng 5. Mặt elliptic hyperboloid hai tầng 6. Mặt nón bậc hai: 7. Mặt elliptic paraboloid 8. Mặt trụ elliptic 9. Mặt trụ elliptic ảo: 10. Cặp mặt phẳng ảo cắt nhau: 11 Mặt hyperbolic paraboloid: 12. Mặt trụ hyperbolic: 9 13. Cặp hai mặt phẳng cắt nhau: 14. Mặt trụ parabolic 15. Cặp hai mặt phẳng song song: 16. Cặp hai mặt phẳng ảo song song: 1 7. Cặp hai mặt phẳng trùng nhau: Chứng minh. Định lí được chứng minh bằng cách chọn phép đổi toạ độ thích hợp làm biến mất phần tuyến tính. Dạng toàn phương và hệ số tự do quyết định động của mặt cong. Trường hợp 1: Dạng toàn phương có ba giá trị riêng khác 0: : Phương trình được đưa về dạng 1a. Các giá trị cùng dấu, quy về λ1>0, λ2 >0, λ3>0 1. Nếu c > 0 ta có thể đặt 2. Nếu c < 0, ta có thể đặt 3. Nếu c = 0 ta có thể đặt 1b. Các giá trị riêng khác dấu, quy về λ1>0, λ2 >0, λ3<0 4. Nếu c > 0 ta có thể đặt 5. Nếu c < 0, ta có thể đặt 6. Nếu c = 0 ta có thể đặt Trường hợp 2 : Có đúng một giá trị riêng bằng không, ví dụ λ1≠0, λ2 ≠0, λ3≠0: 10 2a. λ1 và λ2 cùng dấu: λ1>0, λ2 >0, λ3=0. Khi có một giá trị riêng λ3=0 thì hệ số tự do lại có thể làm triệt tiêu. Nếu hệ số bậc nhất theo z khác 0 ta có thể đặt là ±2p, p>0. Ta có Nếu hệ số bậc nhất theo z triệt tiêu, ta có phương trình dạng Ta có ba trường hợp : 8. Nếu c > 0 ta có thể đặt 9. Nếu c < 0, ta có thể đặt 10. Nếu C = 0 ta có thể đặt 2b. λ1 và λ2 khác dấu: λ1 > 0, λ2 < 0, λ3 = 0 11. Nếu c > 0 ta có thể đặt 12. Nếu c < 0 ta có thể đặt 13. Nếu c = 0 ta có thể đặt Trường hợp 3: Có đúng một giá trị riêng khác 0, ví dụ λ1 > 0, λ2 = λ3 = 0. Khi đó phương trình tổng quát có dạng Nếu ta thực hiện phép đổi tọa độ trực giao: Trong hệ tọa độ mới này, phương trình có dạng Thực hiện phép tịnh tiến tọa độ 11 ta có các trường hợp 14. Nếu D = 0 thì phương trình tổng quát có dạng Thực hiện phép tịnh tiến tọa độ theo trục x ta nhận được phương trình mới dạng: Ta có ba trường hợp: 15. ta đặt 16. ta đặt 17. chia hai vế cho 1.5 Đưa phương trình mặt bậc hai tổng quát về dạng chính tắc Giả sử là hai hệ toạ độ Descartes với là phép chuyển toạ độ với tức là 12 Nói cách khác qua phép biến đổi tọa độ, Siêu mặt bậc 2 là qui tích các điểm EM trong không gian Euclid afin AV thoả mãn phương trình 0-điểm của một hàm bậc 2 trong đó phần bậc hai ~ là không đồng nhất bằng 0. Nếu trên siêu mặt bậc 2 có (điểm) tâm đối xứng , tức là thoả mãn phương trình q(M) = 0 nếu thoả mãn, thì viết trong gốc tọa độ tại phần bậc nhất triệt tiêu Giả sử M là một điểm trên siêu mặt đang xét. Đường thẳng D có phương e qua M gồm các điểm có dạng + te . Cho nên giao của nó với siêu mặt bậc 2 cho bởi S: q(M) = 0 gồm các điểm mà t thoả mãn phương trình bậc 2 với Phương e là phương không tiệm cận nếu φ(e, e) ≠ 0. Nếu véctơ e không thuộc hạt nhân của φ tức là φ(e, e) ≠ 0 thì siêu phẳng kính liên hợp với phương e được cho bởi Hai véctơ u, v trong không gian afin AV là liên hợp với nhau qua hàm (bậc 2) φ , nếu φ(u, v) = 0 . Véctơ tự do e được gọi là phương chính của hàm bậc hai q(M) nếu nó liên hợp với tất cả các véctơ vuông góc với nó, tức là φ(e, u) = 0. với mọi u ⊥ e. Kết qua cơ bản của hình học giải tích là: Định lí 1.5.1 (phân loại các siêu mặt bậc hai) Mỗi siêu mặt bậc hai S: q(M) = φ(OM, OM) + 2f(OM) + c = 0 trong không gian Euclid afin AV, bằng các phép biến đổi afin đẳng cự, đều được đưa về dạng chính tắc trong hệ toạ độ chính tắc (O, e1,…, en) với ei là các phương chính của q(M): 1. Trường hợp có tâm đối xứng: q(M) = λ1(x1)2 + λr(xr)2 + c Với r < n, λi ≠ 0, λ1 ≥ … ≥ λr điểm gốc O ở tâm đối xứng. 2. Trường hợp không có tâm đối xứng: q(M) = λ1(x1)2 + λr(xr)2 + 2pxr+1, trong đó 0 0 13 Nhận xét 1.5.2 Nếu trong trường hợp λ1 ≥ … ≥ λr > 0 ta thêm các phép biến đổi siêu việt đưa tọa độ Descartes về tọa độ cực với , thì siêu mặt ellipsoid có dạng r2 + c = 0. Tương tự trong trường hợp có λi với dấu âm, ta xét các hàm lượng giác hyperbolic, cũng có kết quả tương tự. Như vậy việc mở rộng nhóm biến đổi cho phép mô tả cấu trúc các siêu mặt bậc hai. 1.6 Phân loại dời hình các đường bậc hai trong mặt phẳng Euclid Chúng ta xét nhóm các phép biến đổi afin đẳng cấu đẳng cự trong mặt phẳng. Dễ dàng nhận thấy rằng " Hai đường bậc 2 trong mặt phẳng là tương đồng dời hình với nhau nếu và chỉ nếu chúng thu được từ nhau bằng phép biến đổi afin đẳng cấu đẳng cự" . Mệnh đề sau là một bài tập hiển nhiên. Mệnh đề 1.6.1 Gọi T là nhóm các phép tịnh tiên trong mặt phẳng, O(2) là nhóm các biến đổi trực giao (quay và phản xạ). Khi đó nhóm các phép biến đổi dời hình đẳng cấu với tích nửa trực tiếp O(2) R2 . l.7 Phân loại dời hình các mặt bậc hai trong không gian Euclid 3 chiều Tương tự như trên, chúng ta xét nhóm các phép biến đổi afin đẳng cấu đẳng cự trong không gian Euclid afin 3 -chiều . Dễ dàng nhận thấy rằng " Hai mặt bậc 2 trong không gian Euclid 3-chiều là tương đồng dời hình với nhau nếu và chỉ nếu chúng thu được từ nhau bằng phép biến đổi afin đẳng cấu đẳng cự". Mệnh đề sau cũng là một bài tập hiển nhiên. Mệnh đề 1.7.1 Gọi T là nhóm các phép tịnh tiên trong không gian Euclid 3- chiều, O(3) là nhóm các biến đổi trực giao (quay và phản xạ). Khi đó nhóm các phép biến đổi dời h ình đẳng cấu với tích nửa trực tiếp O(3 R3 . 1.8 Phương pháp toạ độ cong Chúng ta nhắc lại một số phép biến đổi toạ độ quen biết: • Tọa độ cực trong mặt phẳng 14 • Tọa độ cực hyperbolic trong mặt phẳng • Tọa độ cầu trong không gian 3-chiều • Tọa độ trụ trong không gian 3-chiều • Tọa độ cầu trong không gian n-chiều v v. . . . 1.8.1 Các đường bậc 2 tham số hoá Trong các hệ toạ độ thích hợp các đường bậc 2 có dạng rất đơn giản. Ví dụ trong hệ tọa độ elliptic 15 phương trình đường ellipse trở thành r = 1 , 0 < (là < 27r. Hệ quả 1.8.1 Qua phép biến đổi tọa độ elliptic nói trên, đường ellipse được biến thành đoạn đóng-mở. Các phép biến đổi toạ độ tương tự được áp dụng cho các đường cong bậc 2 khác. 1.8.2 Các mặt bậc hai tham số hoá Trong các hệ toạ độ thích hợp các đường bậc 2 có dạng rất đơn giản. Ví dụ trong hệ toạ độ cầu elliptic với phương trình mặt ellipsoid trở thành Hệ quả 1.8.2 Qua phép biến đổi toạ độ cầu e/11ptic nói trên, mặt ellipsoid được biến thành hình vuông đóng- Các phép biến đổi tọa độ tương tự được áp dụng cho các mặt cong bậc 2 khác . Nhận xét 1.8.3 Bằng cách chấp nhận thêm các phép biến đổi siêu việt (kiểu các phép đổi tọa độ phi tuyên nói trên) các đường và mặt bậc 2 trở thành các hình hình học hết sức đơn giản. Những phép biến đổi như thê chính là các phép biến đổi vi phôi (các ánh xạ khả vi khả nghịch và nghịch đảo cũng là khả vi tại mọi điểm). Phân loại các vật thể hình học với độ chính xác trên vi phôi chính là phương pháp của hình học vi phân. 1.9 Bài tập củng cố lý thuyết 1 . Dùng các hệ tọa độ thích hợp, hãy tham số hoá các đường bậc 2 . 2. Dùng các hệ tọa độ thích hợp, hãy tham số hoá các mặt bậc 2. 3 . Dùng các hệ tọa độ thích hợp, hãy tham số hoá các đường conic. 4. Xây dựng vi phôi đĩa mở với không gian Eucliđ chứa nó. 5 . Qua phép đổi tọa độ thích hợp, hãy tham số hoá đường bậc 2 và mặt bậc 2 bất kì. 16 Chương 2 Lý thuyết đường cong trong Rn Hình học Riemann và hình học symplectic tổng quát sẽ được giới thiệu sơ bộ trong chương này. Để làm rõ bản chất của hình học chúng tôi chỉ chú trọng vào các đường cong và mặt cong. Hình học các đa tạp nhiều chiều là chuyên ngành về lý thuyết đa tạp có metric. 2.1 Cung tham số hoá và cung chính quy Trước hết chúng ta nhận xét rằng tồn tại các phép vi phôi giữa khoảng mở (a, b) bất kì với toàn bộ R, ví dụ có thể chọn hàm Hàm này có đạo hàm liên tục và khả nghịch, hàm ngược chính là hàm cũng có đạo hàm liên tục . Định nghĩa 2.1.1 Cung tham số hoá trong Rn là ảnh của một song ánh liên tục ϕ từ một khoảng mở (a, b) ≅ R vào Rn . Ví dụ. Cung tham số hoá xác định bởi các hàm tọa độ với t ∈ R. Định nghĩa 2.1.2 Hai tham số hoá ϕ : (a, b) → Rn và : (c, d) → Rn được gọi là tương thích với nhau, nên chúng sai khác nhau một vi phôi, tức là tồn tại một ánh xạ khả vi liên tục, khả nghịch và ánh xạ ngược là khả vi liên tục α : (a, b) → (c, d) sao cho Định nghĩa 2.1.3 Đường cong liên tục là ảnh của một ánh xạ liên tục từ một khoảng mở (a, b) vào Rn. Đường cong tham số hoá là họp của một họ các cung tham số hoá. Nói cách khác ta có thể chia đường cong thành hợp các cung tham số hoá. Ví dụ. Đường tròn S1 có thể chia thành hợp của hai cung tham số hoá, mỗi cung là S1 trừ đi một điểm khác nhau, ví dụ, Sl = U1 ∪ T2 với các cung U1 = Sl \ {N}, U2 = 17 Sl \ {S}, trong đó N là điểm cực bắc và S là điểm cực nam trên vòng tròn. Định nghĩa 2.1.4 (Cung tham số hoá chính quy) Điểm F cho bởi r(t) trên cung tham số hoá : (a, b) → Rn được gọi là điểm chính quy , nếu đạo hàm của tham số hóa là khác 0. Cung tham số hoá được gọi là cung chính quy, nên mọi điểm của nó là chính quy Đường cong được gọi là đường cong chính quy, nên nó là hợp của các cung tham số hoá chính quy. Nhận xét rằng nếu một điểm là chính quy trong một tham số hoá thì, theo quy tắc đạo hàm của hàm hợp, nó cũng là chính quy trong mọi tham số hoá tương thích khác Bởi thế khái niệm chính quy không phụ thuộc việc chọn tham số hoá. Định nghĩa 2.1.5 (tham số hoá đường cong) Mỗi hệ toạ Descartes trong không gian Euclid En ≈ Rn cho ta một tham số hoá địa phương các khoảng mở của đường cong bằng các hàm thành phần: Khi đó x(t) = x1(t),… , xn(t)), với xi(t) là các hàm trơn. Véctơ tiếp xúc với đường cong tại một điểm x = x(t) với t cố định là trong tọa độ Descartes của Rn . 2.2 Độ dài đường cong trong Rn. Đường trắc địa Khái niệm đường cong chính quy trùng với khái niệm đa tạp con một chiều. Đường cong trong đa tạp M = Rn được gọi là đường cong dìm trong M = Rn nếu nó là đa tạp con một chiều trong mỗi bản đồ tọa độ địa phương, tức là được xác định bởi hệ phương trình với hạng của ma trận Jacobi là n - 1 . Ví dụ 1. là đường cong dìm trong R2. Nhưng thì không thể là đa tạp con dìm trong mặt phẳng R2 . Các điểm (0, y) không là điểm chính quy, vì chúng không có đạo hàm liên tục. 2. Ảnh của đường thẳng y = θx, với hệ số góc θ vô tỉ không thể là đường dìm trong xuyến T2 = R2 / T2 Định lí 2.2.1 (Bài toán Cauchy cho đường cong) Nếu trường véctơ ξ(x) là trường véctơ trơn trên cung tham số hoá thì bài toán Cauchy Có nghiệm duy nhất và nghiệm đó gọi là đường cong qua điểm x . Độ dài của một véctơ tiếp xúc là 18 Định nghĩa 2.2.2 Độ dài của cung nôi hai điểm x0 = x(t0) và x = x(t) là Chúng ta không thể nói tới đường thẳng trong đa tạp M. Nhưng chúng ta có thể xét tới những đường có tính chất của đường thẳng . Định nghĩa 2.2.3 (Đường trắc địa) Đường cong trong đa tạp M nối 2 điểm x0 và x có độ dài ngắn nhất được gọi là đường trắc địa nối hai điểm đó. Định lí 2.2.4 (Bài toán biến phân cho đường trắc địa) Đường trắc địa là nghiệm của bài toán biến phân và thoả mãn phương trình vi phân tương ứng với bài toán biến phân đó Tức là đường đi ngắn nhất nối hai điểm x0 và xl trong Rn là đường thẳng đi qua hai điểm đó. Thật vậy theo nguyên lí Fermat, đường cong có độ dài ngắn nhất khi đạo hàm biến phân triệt tiêu, lấy đạo hàm biến phân của phiếm hàm ta có phương trình Đạo hàm biến phân giao hoán với tích phân ta có Đạo hàm biến phân và đạo hàm theo t giao hoán với nhau cho nên ta có thể đổi chỗ Lấy tích phân từng phần theo t ta có 19 Cho nên ta có Suy ra x(t) = a + L.t tức là đường thẳng. Vì với t = t0 có x = x0 và với t = t1 có x = x1 suy ra Nếu đường cong là chính quy thì s(t) ≠ 0. Theo định lí hàm ngược , tồn tại hàm ngược t = t(s) . Khi đó ta c ó thể chọn chính s là một tham số của đường cong. Định nghĩa 2.2.5 Tham số hoá đường cong theo tham số độ dài của nó từ một điểm cố đinh x0 = x(t0) đến một điểm x = x(t) bất kì được gọi là tham số hoá tự nhiên Mệnh đề 2.2.6 Trong hệ tham số hoá tự nhiên của đường cong, véctơ tiếp xúc luôn có độ dài là 1 , Chứng minh. Thật vậy, trong tham số hoá tự nhiên, cho nên theo định lí hàm ngược, Cho nên, 2.3 Mục tiêu trực chuẩn. Mục tiêu Frenet. Độ cong. Độ xoắn. Giả sử chúng ta có đường cong 20 Mệnh đề 2.3.1 Trong hệ tham số hoá tự nhiên của đường cong, đạo hàm véctơ tiếp xúc (s) theo biến tham sống dài s là một véctơ (s) vuông góc với véctơ tiếp xúc (s). Chứng minh. Thật vậy, chúng ta đã chỉ ra rằng Do vậy, Tức là Định nghĩa 2.3.2 Véctơ chuẩn hoá được gọi là véctơ pháp tuyến của đường cong tại Định nghĩa 2.3.3 Đại lượng gọi là độ cong tại điểm x(s). Nhận xét 2.3.4 (Ý nghĩa hình học của độ cong) Độ cong k(s) của đường cong chính quy tại x(s) là với R bán kính của đường tròn tiếp xúc với đường cong, tâm ở điểm cuối của véctơ (s) . Thật vậy Chúng ta có công thức khai triển Taylor bậc nhất với ε = o (∆s) và là một điểm trung gian giữa s và s + (∆s). Do vậy ta có Theo hệ thức trong tam giác trong hình học sơ cấp, [trong đó θ là góc giữa véctơ (s) và véctơ (s+∆s) 21 Định nghĩa 2.3.5 (Hệ quy chiếu Frenet) Véctơ là véctơ tiếp xúc. Véctơ được gọi là véctơ pháp tuyến. Véctơ được gọi là véctơ trùng pháp tuyến. Hệ quy chiếu (s), , được gọi là hệ quy chiếu Frenet . Mặt phẳng sinh bởi hai véctơ đơn vị và được gọi là mặt mật tiếp. Mặt phẳng sinh bởi và được gọi là mặt pháp diện. Mặt phẳng sinh bởi hai véctơ và được gọi là mặt trực đạc . Theo định nghĩa ta có cho nên theo quy tắc đạo hàm , cùng phương (nhưng có thể không cùng hướng) với , tức là ⊥ , . Đặt là hệ Số tỉ lệ Sao cho Định nghĩa 2.3.6 Hệ số được gọi là độ xoắn của đường cong tại x(s). Nhận xét 2.3.7 Trong mặt mật tiếp ta có thể nhìn thấy hình ảnh của đường cong như đường cong phẳng chính quy tiếp xúc với trục , nằm về phía . Trong mặt trực đặc ta cũng nhìn thấy đường cong là đường cong phẳng tiếp xúc với trục nhưng có thể nằm về hai phía. Trong mặt pháp diện ta nhìn thấy hai nhánh đường cong theo hình gấp nếp. Định lí 2.3.8 (Công thức Frenet) hay là Chứng minh. Trước hết theo định nghĩa độ cong, 22 Theo định nghĩa véctơ trùng pháp tuyến Cho nên ta có Vì lẽ , nên . Tức là là tổ hợp tuyến tính của hai véctơ còn lại. Nhưng suy ra Từ suy ra Cho nên Nhận xét 2.3.9 Trong lân cận điểm x(s), ảnh của đường cong lên mặt mật tiếp và mặt trực đặc là các đường cong tiếp xúc với . Hình chiếu trực giao của đường cong lên mặt pháp diện là hai nhánh cùng đi từ gốc tọa độ tiếp xúc với phương có kì dị hình nếp gấp. Do vậy cơ sở Frenet cho một nghiên cứu định tính đưng cong tại lân cận mỗi điểm. Từ đó suy ra rằng hình ảnh của đường cong trong hệ toạ độ Frenet là tiếp xúc với phương và là giải kì dị với phương . 2.4 Định lí cơ bản Nhận xét 2.4.1 Các khái niệm độ dài đường cong, độ cong của cung chính quy là những khái niệm bất biến qua đảng cấu affine trực giao còn khái niệm độ xoắn của cung song chính quy định hướng bất biến qua các phép biến đổi affine trực giao, bảo 23 toàn định hướng. Trên thực tế độ cong và độ xoắn xác định chính đường cong. Chúng ta phát biểu kết quả cơ bản của lí thuyết đường cong bỏ qua chứng minh. Định lí 2.4.2 (Định lí cơ bản) Cho hai hàm số k(s) ≥ 0 và κ(s) khả vi lớp Cl,l ≥ 0 trên khoảng mở J ⊆ R. 1. Tồn tại cung chính quy định hướng với tham số hoá tự nhiên J → R3, s r(s) khả vi lớp Cl+2, nhận k(s) và κ (s) là độ cong và độ xoắn tương ứng. 2. Nếu tồn tại hai cung chính quy r và lo với tính chất trên, thì tồn tại một phép dời hình (tức là một đảng cấu affine trực giao bảo toàn định hướng biến chúng sang nhau, r = f o p. Do khuôn khổ chương trình, chúng ta bỏ qua chứng minh. Sẽ rất thuận tiện khi chúng ta có thể dẫn ra công thức tính độ cong và độ xoắn trong tham số hoá bất kì. Mệnh đề 2.4.3 Giả sử là một tham sô/ hoá bất kì của một cung cong. Khi đó độ cong và độ xoắn được tính theo công thức Chứng minh. Thật vậy, Cho nên, Chúng ta lại có 24 Cho nên, Chúng ta chỉ cần quan tâm đến thành phần chứa trong , Cho nên ta có Ví dụ. Cho dường cong tham số hoá là = với Khi đó, Cho nên, 25 2.5 Bài tập củng cố lý thuyết 1 Cho đường cong tham số hoá là đường xoắn ốc Hãy tính độ cong và độ xoắn tại điểm bất kì. 2. Tính độ cong và độ xoắn của đường ellipse tại một thể bất kì. 3 . Tính độ cong và độ xoắn của đường hyperbola tại một thể bất kì. 4. Tính độ cong và độ xoắn của đường parabola tại một thể bất kì. 5 . Cho đương cong bậc 2 tổng quát Hãy tính độ cong và độ xoắn tại một điểm bất kì. 26 Chương 3 Đại số ten sơ, đại số ngoài, ten sơ đối xứng 3.1 Tích ten sơ các không gian véctơ Định nghĩa 3.1.1 Giả sử V và W là hai không gian véctơ trên trường . Kí hiệu VW là không gian véctơ sinh bởi tập V x W . Phần tử tổng quát trong VW có dạng tổ hợp tuyến tính hình thức trong đó tổng được hiểu theo nghĩa đại số, tức là chỉ có một số hữu hạn các hệ số là khác 0. Xét không gian véctơ con L, sinh bởi tất cả các phần tử có dạng Khi đó không gian thương VW/L được gọi là tích tensơ của hai không gian véctơ V và W và được kí hiệu là V W. Các phần tử trong không gian thương được kí hiệu là Hệ quả 3.1.2 Trong tích ten sơ ta luôn có các hệ thức thể hiện tính song tuyên Hệ quả 3.1.3 Nếu e1, . . . , en là một cơ sở của không gian véctơ V và f1,… , fm là một cơ sở của không gian véctơ W thì các véctơ ei ⊗ fj, i = 1…n, j = 1… m sinh ra tích ten sơ V W. Ngược lại ta có thể dùng chính các phần tử sinh này để định nghĩa tích ten sơ. Định nghĩa 3.1.4 (Định nghĩa II) Giả sử không gian véctơ V có một cơ sở là ei i = 1…. n và không gian véctơ W có một cơ sở là fj , j = 1…m . Kí hiệu hình thức ei ⊗ fj = (ei, fj) là cặp các véctơ cơ sở. Khi đó bao tuyến tính hình thức 27 được gọi là tích tensơ của hai không gian véctơ với cơ sở. Hệ quả 3.1.5 (Tính chất phổ dụng) Tồn tại ánh xạ song tuyên tính tự nhiên ι : V x W → V⊗W. Nếu B : V x W → F là một ánh xạ xong tuyên tính, thì tồn tại duy nhất một ánh xạ tuyên tính ϕB : V⊗W→F từ tích tensơ V⊗W vào F sao cho B = ϕB o ι B Ngược lại ta có thể dùng tính chất phổ dụng làm định nghĩa tích tensơ. Định nghĩa 3.1.6 (Định nghĩa III) Tích tensơ của hai không gian véctơ V và W là một cặp gồm một không gian véctơ, kí hiệu là V⊗W và một ánh xạ song tuyến tính ι : V x W → V⊗W sao cho với mọi cặp gồm một không gian véctơ F và một ánh xạ song tuyến tính B : V x W → F, tồn tại duy nhất một ánh xạ tuyến tính ϕB : V⊗W→F sao cho B = ϕ o ι B Mệnh đề 3.1.7 Ba định nghĩa I-III là tương đương nhau. Chứng minh Dễ thấy ngay Định nghĩa I suy ra Định nghĩa II và Định nghĩa II suy ra Định nghĩa III. Ngược lại, từ Định nghĩa III suy ra Định nghĩa II vì do Định nghĩa II có tính phổ dụng. Từ Định nghĩa II suy ra Định nghĩa I do lí luận theo số chiều. 3.2 Tích ngoài và tích ten sơ đối xứng Định nghĩa 3.2.1 Giả sử V1, … , Vn là các không gian véctơ trên trường cơ sở Ta có thể tạo ra tổng trực tiếp của các tích ten sơ các không gian véctơ xếp thứ tự trong đó Không gian véctơ con sinh bởi các phần tử dạng 28 được gọi là tích ngoài và được kí hiệu là V1 ∧…∧ Vn Không gian véctơ con sinh bởi các phần tử dạng được gọi là tích đối xứng và được kí hiệu là lạ V1 ⊗s…⊗s Vn Dễ thấy các tính chất hiển nhiên sau của tích ngoài và tích đối xứng Mệnh đề 3.2.2 1 . Tích ngoài có tính chất phản xứng 2 . Tích đối xứng có tính chất đối xứng 3.3 Đại số tensơ Định nghĩa 3.3.1 Ten sơ thuận biến và q-phản biến, hay còn gọi là ten sơ kiểu (p,q) là các phần tử của tích ten sơ Đại số ten sơ là đại số bé nhất theo tích ten sơ chứa không gian véctơ V. Chúng qui ước T0,0(V) = Định nghĩa 3.3.2 Cùng với phép nhân là tích ten sơ, không gian véctơ T(V) trở thành đại số kết hợp, được gọi là đại số ten sơ. Hệ quả 3.3.3 Nếu e1, … , en, là một cơ sở của V, f1 = e*1 , . . . , fn = e*n là cơ sở đối ngẫu của V* tương ứng, thì f i1 ⊗ … ⊗ f ip ⊗ ej1 ⊗ … ⊗ ejq là cơ sở của Tp,q. Mỗi tensơ trong cơ sở này có dạng Giả sử [ẽ1 , . . . , ẽn.] = [ei , . . . en]C là phép chuyển cơ sở. Khi đó [f1 , . . . , fn]T = CT [e1,…,en]T là phép chuyển cơ sở trong V* . Tức là nếu 29 ẽi’ = Cii’ei thì fj’= Dj’jfj với D = C-1 Mệnh đề 3.3.4 Mệnh đề này được chứng minh trực tiếp. 3.4 Đại số ngoài Chúng ta qui ước ∧0,0(V) = . Định nghĩa 3.4.1 Cùng với phép nhân là tích ngoài, không gian véctơ ∧(V) trở thành đại số kết hợp, được gọi là đại số ngoài, hay đại số Grassmann. Hệ quả 3.4.2 Nếu e1, … , en là một cơ sở của V, f1 = e*1 ,…, fn = e*n, là cơ sở đối ngẫu của V* tương ứng thì fi1 ∧…∧fip ∧ ej1 ∧ … ∧ ejq, 1 ≤ i1 < … < ip, i1 < … < iq ≤ n là cơ sở của ∧p,q(V). Mỗi tensơ trong cơ sở này có dạng 30 Chương 4 Lý thuyết mặt cong trong R3 4.1 Mảnh tham số hoá chính quy và mặt tham số hoá Định nghĩa 4.1.1 Mảnh tham số hoá S là một ánh xạ từ một lân cận mở U của gốc tọa độ trong R2 vào lân cận mở của điểm x trên mặt trong Rn cho bởi ánh xạ Nêu r(u0,v0) là một điểm cố định thì các đường cong là hai đường toạ độ tham số hoá mặt cong. Định nghĩa 4.1.2 Tham số hoá tương thích Hai phép tham số hoá được gọi là tương thích với nhau nếu chúng biến đổi qua lại bởi các hàm trơn. Định nghĩa 4.1.3 Mặt cong tham số hoá Mặt cong tham số hoá là một mặt cùng với một phân tích nó thành hoen các mảnh mở, tham số hoá tương thích với nhau. Định nghĩa 4.1.4 Điểm r(u0,v0) được gọi là điểm chính quy nên các đường tọa độ là chính quy tại điểm này, tức là hai véctơ r’u(u,v0) và r’v(u0,v) là độc lập tuyến tính trong không gian tiếp xúc Tr(u,v)S. Điểm không chính quy còn được gọi là điểm kì dị của mảnh tham số hoá. 4.2 Mục tiêu Darboux của đường cong trên mặt dìm Nhắc lại khái niệm mặt dìm trong Rn. Trong một bản đồ toạ độ địa phương, mỗi điểm của đa tạp được đánh số bởi bộ các số. Nếu đa tạp là 2-chiều trong không gian Rn. Thì nó còn được gọi đơn giản là mảnh tham số hoá. Tại điểm chính quy của mảnh tham số hoá đi qua điểm r(u,v) mặt phẳng tiếp xúc Tr(u,v)S được sinh ta bởi hai véctơ tiếp xúc r’u(u,v) và r’v(u,v) của các đường tọa độ nói trên. Định nghĩa 4.2.1 Đường thẳng vuông góc về mặt tiếp xúc Tr(u,v)S gọi là pháp tuyến của mảnh tham số hoá tại điểm r(u,v). Véctơ được gọi là véctơ pháp tuyến tại r(u,v) là Định lí 4.2.2 (Phương trình mặt tiếp xúc) Trong trường hợp n = 3, nếu mặt tham số hoá S được cho bởi các tọa độ 31 và = (X1,…,X3) là các toạ đo của điểm trong mặt tiếp xúc tại r(u0,v0) thì phương trình của mặt tiếp xúc được cho bởi Nên các tọa độ tuyên tính của không gian tiếp xúc là (X1,…,X3) = (X, Y, Z) phương trình viết thành dạng Hơn thế nữa, vì hệ toạ độ Descartes trong R3 là vuông góc chính tắc cho nên phương trình của mặt tiếp xúc cũng được cho bởi Định nghĩa 4.2.3 Mặt dìm trong Rn là một tập con trong Rn sao cho mỗi điểm có một lân cận là mảnh tham số hoá chính quy. 4.3 Dạng toàn phương cơ bản Trong mục này và các mục còn lại, ta chỉ xét trường hợp không gian ba chiều R3,n = 3 . Trường hợp n bất kỳ cũng có thể xét tương tự. Tuy nhiên một số khái niệm cần được cải tiến một cách thích hợp. Giả sử S là một mặt dìm trong R3 và là véctơ pháp tuyến tại điểm ra r(u,v)∈S. Với mỗi véctơ tiếp xúc với mặt tại điểm p = (u,v) chúng ta có đạo hàm thuận biến , tác động trên các hàm hay nhát cắt theo công thức trong đó x(t) là đường cong trên mặt S đi qua điểm p, nhận ξ là véctơ tiếp xúc, 32 tức là thoả bài toán Cauchy: Theo tính chất của phép đạo hàm, vì là véctơ đơn vị nên Nghĩa là Định nghĩa 4.3.1 Ánh xạ cho bởi công thức được gọi là ánh xạ Weingarten . Khi p thay đổi, ta kí hiệu ánh xạ đó là h. Các tính chất cơ bản của ánh xạ Weingarten: Mệnh đề 4.3.2 Với mọi điểm p ∈S, họ là ánh xạ tuyến tính đối xứng từ TpS vào chính nó, tức là Chứng minh. Thật vậy, với mọi hệ tham số hoá (u,v) ta có Chúng ta nhận xét rằng chỉ cần chứng minh mệnh đề cho các trường véctơ cơ sở và Với các trường véctơ này dễ thấy ngay là và tương tự Mặt khác, chúng ta thấy là nên ta cũng có 33 cho nên Tương tự ta cũng có Vì các đạo hàm riêng cấp 2 là đối xứng nên Định nghĩa 4.3.3 Mỗi giá trị riêng của họ được gọi là độ cong chính tại p của mặt S. Mỗi véctơ riêng của hp xác định một phương gọi là phương chính tại p của S. Định thức của tự đồng cấu hp gọi là độ cong Gauss tại S. Một nửa giá trị và của hp, tức là ½trace(hp) được gọi là độ cong trung bình tại p của S. Nhận xét 4.3.4 Từ các tính chất của tự đồng cấu tuyên tính đối xứng suy ra rằng chỉ có thể sảy ra các trường hợp sau đây: 1. Ánh xạ Weingarten có hai giá trị riêng thực phân biệt. Gọi kl ≠ k2 là hai giá trị riêng đó. Khi đó hai phương chính tại p được hoàn toàn xác định, vuông góc với nhau và là hai trục của đường ellipse Hai phương chính lập thành cơ sở trực chuẩn. Độ cong Gauss là Độ Cong trung bình là 2. Ánh xạ Weingarten có một giá trị riêng thực kép, k = kl = k2. Khi đó mọi phương là phương chính. Mỗi cơ sở trực chuẩn là cơ sở trực chuẩn gồm các véctơ riêng. Độ cong Gauss là K(p) = - k(p)2 ≤ 0 . Độ cong trung bình là H(p) = k(p). Định nghĩa 4.3.5 Những điểm p như thêm được gọi là điểm rốn của mặt S. 34 a Nêu k = k1 = k2 = 0 thì điểm p được gọi là điểm dẹt. b Nêu k = k1 = k2 ≠ 0 thì điểm p được gọi là điểm cầu Nói chung, điểm p của S được gọi là điểm elliptic, hyperbolic, hay parabolic, tuỳ thuộc độ cong Gauss là âm, dương hay bằng 0. Nhận xét 4.3.6 Khi đổi định hướng của S bằng cách xét thay cho thì ánh xạ Veingarten hít được thay bởi -hp. Nên độ cong trung bình đổi dấu còn độ cong Gauss không đổi dấu. Do đó định nghĩa độ cong Gauss có nghĩa cả cho các mặt không định hướng. Định nghĩa 4.3.7 Dạng song tuyến tính được gọi là dạng cơ bản I tại p của mặt Js' Và dạng song tuyên tính được gọi là dạng cơ bản II tại p của S. Trong tham s ố hoá địa phương (u,v) ∈U 6 r(u,v)∈S chúng ta xét các hàm số là các hệ số của ma trận Gram-schmidt của các dạng đó. Nếu các véctơ tiếp xúc có phân tích theo cơ sở là 35 Định lí 4.3.8 Công thức tính độ cong Gauss và độ cong trung bình: Chứng minh. Chúng ta xét cơ sở Nếu thì theo định nghĩa, Do đó chúng ta thấy ngay là Lấy tích vô hướng cả hai vế của cả hai đẳng thức trên với và chú ý rằng với bốn véctơ tuỳ ý trong R3, chúng ta có 36 4.4 Đạo hàm Weingarten và ký hiệu Christoffel Chúng ta kí hiệu (u1, u2) = (u, v), e1 = ∂1 = , e2 = ∂2 = . Chúng ta c ó : Mệnh đề 4.4.1 trong đó Thật vậy Do n là véctơ pháp tuyến của mặt, cho nên Chúng ta có Vì và 37 nên Theo qui tắc nâng chỉ số, với Cho nên, suy ra Hệ quả 4.4.2 là ma trận hệ số của ánh xạ Weingarten. Định nghĩa 4.4.3 Các hệ số trong công thức đạo hàm Weingarten được gọi là ký hiệu Christoffel. Giả sử chúng ta có một phép đổi toạ độ địa phương với ma trận Jacobi T = và ma trận nghịch đảo là S = T-1. Các kí hiệu christoffel và các hệ số dạng toàn phương loại II ứng với ánh xạ Weingarten sẽ thay đổi Định lí 4.4.4 38 Chứng minh. Ta có và theo công thức đổi biến, cho nên Định lí 4.4.5 Chứng minh. Theo định nghĩa, Cho nên, Vì bij đối xứng theo i, j và đạo hàm cấp hai cũng đối xứng theo i, j nên đối xứng theo i, j 39 4.5 Đạo hàm thuận biến Giả sử là một tensơ kiểu (r, s) . Định nghĩa 4.5.1 Đạo hàm thuận biến cua tensơ A kiểu (r, s) là một tensơ kiểu (r+1, s) được cho bởi công thức Ví dụ.1 . Định lí 4.5.2 Tensơ metric là hiệp biến theo nghĩa Chứng minh. Xuất phát từ công thức đạo hàm Wein-garten chúng ta có: và Mặt khác, 40 suy ra, Định nghĩa 4.5.3 Giả sử X = {Xk} là một trường vectơ, A là một tensơ kiểu (r, s) . Khi đó, đạo hàm thuận biến theo trường véetơ X là một tensơ kiểu (r,s) cho bởi công thức Định lí 4.5.4 Đạo hàm thuận biến theo trường véctơ có các tính chất cơ bản sau: 1. Tuyến tính: ∇X (A + B) = ∇X A + ∇X B. 2. Tuyến tính: ∇X+YA = ∇XA + ∇YB. 3. Thuần nhất: ∇fXA = f ∇XA. 4. Quy tắc Leibniz: ∇X(A⊗B) = ∇XA⊗B + A⊗∇XB. 5. ∇XC(A) = C(∇XA), trong đó C(A) là ..... Chứng minh. Kiểm tra trực tiếp theo định nghĩa. Định nghĩa 4.5.5 Độ xoắn được định nghĩa bởi 4.6 Độ cong Riemann Chúng ta dễ dàng tính Từ đó ta có, 41 Định nghĩa 4.6.1 Ten sơ kiểu (3,1) được gọi là tensơ độ cong Riemman. Bằng tính toán tương tự chúng ta cũng có Mệnh đề 4.6.2 Giả sử chúng ta có một phép đổi toạ độ địa phương với ma trận Jacobi T = và ma trận nghịch đảo là S = T-1 . Các thành phần của tensơ độ cong Riemman thay đổi Định lí 4.6.3 Các thành phần biến đổi theo qui tắc tensơ kiểu (3,1) Chứng minh. Thay trực tiếp. Định lí 4.6.4 Tensơ độ cong Riemann có các tính chất cơ bản sau: 1. Tính phản xứng theo cặp biến cuối: 2 . Tính phản xứng theo cặp biến đầu : trong đó 3. Tính đối xứng giữa hai cặp biến: 42 4. 5. Hệ thức Bianchi: Mệnh đề 4.6.5 trong đó Định nghĩa 4.6.6 Tensơ được gọi là tensơ Ricci. Nhận xét 4.6.7 = 0 nếu k = r hoặc i = j . Hơn nữa 4.7 Các định lí cơ bản của tí thuyết mặt dìm Giả sử S là một mặt hai chiều, định hướng bởi trường véctơ pháp tuyến Giả sử là một trường mục tiêu tiếp xúc trực chuẩn trên một tập mở V trong S. Gọi θ1 và θ2 là trường mục tiêu đối ngẫu với trường mục tiêu u1, u2, tức là tại mọi điểm của V, Nếu ta kí hiệu thì là một trường mục tiêu trực chuẩn của R3 dọc theo V, tương thích với Dùng phân hoạch đơn vị cho mặt S suy ra rằng mỗi điểm p của V có một lân cận mở W trong R3 và một trường mục tiêu trực chuẩn để khi thu hẹp lên V∩W ta được thu hẹp lên V∩W. Gọi {θ1, θ2, θ3} là các trường mục tiêu đối ngẫu với , Định nghĩa 4.7.1 Các dạng cho bởi điều kiện 43 gọi là các dạng liên kết của S trên V. Nhận xét 4.7.2 Các dạng liên kết có tính chất phản xứng vậy nên về thực chất, chúng ta có ba dạng vi phân thoả mãn các phương trình xác định chúng là Nhận xét rằng các phương trình cấu trúc của R3 trong trường trực chuẩn trên W là với k, l, m = 1, 2, 3. Để ý rằng chúng ta suy ra các phương trình cơ bản của lý thuyết mặt dìm trong R3 . Định nghĩa 4.7.3 1. Phương trình được gọi là phương trình cấu trúc. 2. Phương trình được gọi là phương trình đối xứng. 3. Phương trình được gọi là phương trình Gauss. 44 4. Phương trình được gọi là phương trình Peterson-kodazi. Hệ quả 4.7.4 Do ta suy ra Hơn thế nữa, chúng ta có phương trình Phương trình này cũng được gọi là phương trình Gauss. Chứng minh. Thật vậy, chúng ta có Cho nên suy ra rằng Phương trình Gauss là tương đương với Từ đó suy ra phương trình Chúng ta nghiên cứu hai ứng dụng hình học của các phương trình trên. Các kết quả ứng dụng hết sức đẹp đẽ tuy nhiên do khuôn khổ của chương trình, chúng ta bỏ qua các chứng minh của hai định lí sau. Định lí 4.7.5 Mặt liên thông trong R3 mà mọi điểm là điểm rốn có độ Cong Gauss hằng (không âm). Định lí 4.7.6 (Định lí Liebmann) Mặt hai chiều compắc dìm trong R3 với độ cong Gauss hằng K = const là mặt cầu bán kính R= .1 K 45 Chương 5 Đường cong trên mặt cong 5.1 Đường cong trên mặt Chúng xét một mảnh của mặt tham số hoá với tọa độ địa phương là (u1, u2)∈D2. Một đường cong trên mặt S được cho bởi Chúng ta có véctơ tiếp xúc với đôj dài cho bởi Do vậy tích phân độ dài có dạng sau. Mệnh đề 5.1.1 Độ dài cung trên mặt tham số hoá cho bởi công thức Tức là 5.2 Độ công pháp dạng và độ cong trắc địa của đường cong trên mặt Nhận xét rằng nếu t = s là tham số hoá tự nhiên theo cung trên mặt cong thì Trong trường hợp t = s là tham số hoá tự nhiên theo độ dài cung, theo công thức Frénet ta có 46 Theo công thức đạo hàm Weingarten ta có Cho nên Định nghĩa 5.2.1 Trong tham số hoá tự nhiên (t = s) được gọi là độ cong pháp dạng. được gọi là độ cong trắc địa. Nếu kg ≠ 0, ta gọi véctơ đơn vị ninner để là véctơ pháp tuyến trong. Theo Định lí Pitagoras, ta có hệ quả sau. Hệ quả 5.2.2 Mệnh đề 5.2.3 Trong tham số hoá t bất kì Chứng minh. Suy trực tiếp từ công thức tính đạo hàm của hàm hợp. Mệnh đề 5.2.4 Giả sử k1 , k2 là các độ cong chính với các phương chính tương ứng là e1, e2. Khi đó ta có 47 Chứng minh. Thật vậy, Định nghĩa 5.2.5 Với mỗi véctơ tiếp xúc đại lượng không đổi khi ta nhân với một số khác 0, gọi là độ cong pháp dạng của S theo phương xác định bởi . Công thức Meusnier[Mơniê]: Ví dụ: Với mỗi phương chính, ta có Hệ quả 5.2.6 1 . Mọi cung song chính quy γ nằm trên mặt S, có cùng tiếp tuyên (tức là véctơ tiếp xúc của chúng tỉ lệ với nhau) tại s∈S và có cùng mặt mật tiếp (giả sử nó khác với mặt phẳng tiếp xúc TPS) thì có cùng độ cong tại p. 2 . Nếu giao của S với mặt phẳng chứa pháp tuyến của S tại p là một cung song chính quy γ trong lân cận của điểm p thì độ cong của γ tại p bằng trị tuyệt đối của độ cong pháp dạng của S theo phương của tiếp tuyến của γ tại p. 5.3 Phương chính và độ cong Gauss Với mỗi véctơ riêng của họ ta có Nếu ta chọn cơ sở trực chuẩn của TpS gồm các véctơ riêng của hp, thì Định nghĩa 5.3.1 được gọi là độ cong chính của S tại p. Mệnh đề 5.3.2 (Công thức Euler) Nếu = cos + sin thì độ cong pháp dạng theo phương là 48 Chứng minh. Hệ quả 5.3.3 1. Các độ cong chính là các cực trị của độ cong pháp dạng khi thay đổi trên TpS\{0}. 2 . Nên các độ cong chính có cùng dấu thì độ cong pháp dạng cũng có cùng dấu đó. Nên các độ cong chính khác dấu nhau thì luôn tồn tại phương ∈TpS\{0} để = 0. 5.4 Một Số tính chất đặc trưng của đường trên mặt cong Định nghĩa 5.4.1 Véctơ tiếp xúc a ∈ TpS được gọi là phương tiệm cận, nếu Đường tiệm cận là đường mà tại mỗi điểm knorm = 0. Hệ quả 5.4.2 Nếu tại điểm P∈S, K(P) ≤ 0 thì có tồn tại phương tiệm cận; nếu K(P) > 0 thi không có phương tiệm cận tại P. Nếu mặt S có độ cong Gauss K(p) < 0 tại mọi nơi thì tại mọi điểm đều tồn tại phương tiệm cận . Định nghĩa 5.4.3 Các đường độ cong (curvature line) là các đường mà tại mỗi điểm các vectơ tiếp xúc là hai phương chính. Đường trắc địa (geodesic line) là đường mà tại mỗi điểm của nó, kg = 0. Hệ quả 5.4.4 Dọc theo đường trắc địa, ta có Phương trình đường trắc địa là Định lí 5.4.5 Nếu u(t) là đường trắc địa nối 2 điểm A và B, ứng với 2 tham số t1 và t2, chỉ khi 49 Chứng minh. Theo nguyên lý Fermat-Hugen và do đó thì đạo hàm biến phân là triệt tiêu Đạo hàm biến phân và tích phân có thể đổi chỗ cho nhau, cho nên Từ đó suy ra phương trình đường trắc địa. 5.5 Định lí Gauss - Bonnet Trước hết chúng ta nhắc lại đôi điều về tích phân đường và tích phân mặt trong giải tích. Tích phân đường loại I của hàm f(x, y, z) dọc theo đường cong tham số hoá γ cho bởi tham số hoá r(t) được định nghĩa là tích phân Riemman Ví dụ tích phân độ dài đường cong là tích phân đường loại I. Tích phân đường loại II ∫γω = ∮γω của một biểu thức vi phân, còn được gọi là 1 dạng vi phân, 50 với P, Q, R là các hàm số trơn theo các biến x1, x2, x3 là tích phân Riemman trong đó α(t), β(t), γ(t) lần lượt là các góc giữa dr(t) với ba trục toạ độ e1, e2, e3 1 Tích phân mặt loại I , ∫∫∑f(x(u1, u2))dS của hàm f(x, y, z) dọc theo mặt cong tham số hoá ∑ cho bởi tham số hoá r(u1, u2), (u1, u2)∈D được định nghĩa là tích phân Riemman Ví dụ tích phân diện tích mặt cong là tích phân mặt loại I. Tích phân mặt loại II ∫∑ω = ∮∑ω của một biểu thức vi phân bậc 2, còn được gọi là 2 - dạng vi phân, với P, Q, R là các hàm số trơn theo các biến x = (x1, x2, x3) là tích phân Riemman trong đó n(u1, u2) = (n1(u1, u2), n2(u1, u2), n3(u1, u2)) là ba thành phần của véctơ pháp tuyến ngoài với mặt định hướng thuận ∑ Giả sử ϕ: U ⊆ R2 → R3 là một tham số hoá địa phương của mặt M. Giả sử ∆A0BB0C0 là một tam giác trong U. Ảnh của tam giác này qua ánh xạ ϕ là một tam giác cong, kí hiệu là (ABC) với các đỉnh A= ϕ(A0), B = ϕ(B0), C = r(C0) và các cạnh (cong) 51 tương ứng là a = ϕ([B0B , C0]), b = ϕ([A0, C0]), c = ϕ([A0, B0]). Chúng ta cũng kí hiệu độ lớn đo bằng radian của góc ngoài tại đỉnh A trong mặt tiếp xúc TAM và tương tự cho . Chúng ta kí hiệu K là độ cong Gauss của M và μ là phần tử diện tích chính tắc (với hướng đã chọn) trên mặt M, kg là độ cong trắc địa của cung tương ứng. Ta kí hiệu Định lí 5.5.1 (Công thức Gauss-Bonnet) Chứng minh. Chúng ta chọn một trường mục tiêu trực chuẩn định hướng thuận e1, e2 trên V = ϕ(U) và gọi ω21 là dạng liên thông của M trong trường mục tiêu đó. Nếu ρ : I = [0, 1] → V là một cung định hướng, ||ρ’|| = 1 và nếu ta viết ρ’(a) = cos ϕ(s)e1(ρ(s))+ sin ϕ(s)e2(ρ(s)) thì Khi đó độ cong pháp dạng knorm = 0, và ta có trong đó ϕ(s0) = là độ lớn của góc định hướng tạo bởi e1(ρ(s0)) và (ρ’(s0). Vậy nên ta có 52 Tương tự, ta cũng có công thức cho ∫bkgds và ∫ckgds. Cuối cùng là chúng ta có Theo công thức Stokes, ta có Bây giờ ta chỉ cần chỉ ra là bội số 1 = 1. Thật vậy, chúng ta có công thức Chúng ta kí hiệu 0 là c ấu trúc Riemann trên V = r(U) ~ đẳng cấu đẳng cự với U ⊆ R2 . Khi đó với mỗi t∈[0, 1] công thức t := (1 – t) 0 + t xác định cấu trúc Riemann trên V và công thức của ta có dạng đúng với mọi t∈[0, 1] Hai tích phân ở vế trái phụ thuộc liên tục vào t . Suy ra l cũng phụ thuộc liên tục vào t . Nhưng l ∈ Z , nên l không phụ thuộc vào t . Khi t = 0 ta có K = 0, kg = 0, và , theo hình học Euclid trong R2. Vậy suy ra l = 1. Nhận xét 5.5.2 1 . Chúng ta kí hiệu các góc trong của một tam giác là . Công thức Gauss -Bonnet trở thành 2. Nếu a, b, c là những cung trắc địa thì công thức Gauss-Bonnet trở thành 53 Vậy tổng các góc trong của một tam giác với các cạnh là các đường cong trắc địa lớn hơn π nên độ cong Gauss K > 0, và bé hơn π nêu K < 0 và bằng π nên độ cong Gauss K = 0. 3. Độ cong trắc địa kg dọc theo một cung định hướng trên mặt hai chiều định hướng đổi dâu khi đổi định hướng của cung đó cho nên tích phân ∫γ kgds thực ra là tích phân đường loại II, tức là tích phân của dạng vi phân Kgds dọc theo đường cong định hướng γ . Định lí 5.5.3 (Đặc trưng Euler) Giả sử M là một mặt định hướng, compắc và được chia ra bởi một lưới các điểm thành các tam giác cong (được gọi là tam giác phân hoá). Kí hiệu β1,β2,β3 lần lượt là số đỉnh, số cạnh và số mặt tam giác của tam giác phân đó, Khi đó Chứng minh. Kí hiệu σ là tam giác cong của tam giác phân đó. Theo công thức Gauss-Bonnet cho tam giác ta co trong đó ∆(σ) là tổng các góc trong của tam giác cong σ. Vì mỗi cạnh của tam giác phân là cạnh của đúng hai tam giác cong kề nhau trong tam giác phân đó và cùng hướng với cạnh ấy khi coi nó là thuộc tam giác này và ngược hướng với cạnh ấy khi coi nó thuộc tam giác kia. Cho nên Tổng các góc trong của một tam giác cong tại mỗi đỉnh bằng 2π, nên 54 vậy nên ta có Mỗi cạnh của tam giác phân thuộc đúng hai tam giác cong, mà mỗi tam giác cong có ba cạnh cho nên 2β1 = 3β2 . Từ đó suy ra Nhận xét rằng đặc trưng Euler tổng quát trong tôpô học cũng chính là X(M)=Eul(M). 5.6 Bài tập củng cố lý thuyết 1. Tìm cung chính quy trong R3. Xác định bởi tham số hoá t 6 ρ(t) biết phương trình tiếp tuyến tại mỗi điểm t của nó trong toạ độ của không gian tiếp xúc cho bởi hệ phương trình Gợi ý: Dùng định lí tồn tại và duy nhất nghiệm của phương trình vi phân . 2. Tính độ dài của các cung trên đoạn t ∈[t0, t1]: a. Trong toạ độ Đề Các x(t) = t, y(t) = t n, z(t) = c0 ( = const) . b. Trong toạ độ trụ (r, ϕ , z), c Trong toạ độ cầu (r, ϕ , θ): 55 3 . Cho cung đinh ốc tròn II xác định bởi trong R3 . a. Hãy viết phương trình tiếp tuyến, pháp tuyến chính, trùng pháp tuyến, mặt phẳng mật tiếp, mặt pháp diện, mặt trực đặc của nó tại mỗi điểm. b. Chứng minh rằng các tiếp tuyến của nó nghiêng một góc không đổi so với mặt phẳng nằm ngang Oxy cong các pháp tuyến chính luôn luôn cắt trục Oz. 4. Tính độ cong Gauss và độ cong trung bình của: a. mặt đinh ốc dựng đứng. b. mặt paraboloid. c . mặt tiếp xúc . 5 . Cho mặt S trong R3 xác định bởi phương trình x2 + y4 + z6 - 1 = 0. Chứng minh rằng S là một đa tạp compắc, định hướng. Gọi μ là dạng diện tích chính tắc của S và K là độ cong Gauss của S. Hãy tính ∫S Kμ 56 Chương 6 Định lý ánh xạ ngược và Định lý ánh xạ ẩn Hình học vi phân cần đến các phép toán vi phân và tích phân khá tổng quát. Cho nên việc nghiên cứu được bắt đầu từ việc hệ thống hoá phép tính vi phân trong Rn . Trong chương này chúng ta sẽ tiếp cận khái niệm đa tạp khả vi từ khía cạnh giải tích, xem chúng như những tập nghiệm của một hệ phương trình hàm trong không gian Rn. Sau đó tư tưởng "bó hoá" dẫn dắt đến sự nghiên cứu đa tạp tổng quát. 6.1 Định nghĩa đạo ánh và các tính chất cơ bản Chúng ta kí hiệu Rn là tập tất cả các số thực, Rn là tích Đề Các (Descartes) của n phiên bản tập các số thực Nói một cách khác, mỗi phần tử của Rn là một bộ n số thực x = (x1,…, xn), xi∈R. Chúng ta kí hiệu theo truyền thống kí hiệu tensơ trong hình học và do vậy viết các chỉ số ở trên. Để cho gọn, ta sẽ kí hiệu các phần tử đơn giản là x, y,… và gọi chúng là các véctơ. Đôi khi để nhấn mạnh rằng chúng là các véctơ, ta sẽ kí hiệu thêm dấu mũi tên phía trên đầu hoặc viết bằng chữ đậm : x, y, … Không gian Euclid n-chiều Chúng ta định nghĩa các phép toán trên các véctơ như sau: Nếu x = (x1,…, xn), y = (y1,…, yn) là các véctơ thuộc Rn và λ∈Rn, thì Tổng các véctơ x và y là véctơ x + y: Tích véctơ với một vô hướng λ là véctơ λx: Mệnh đề 6.1.1 Cùng với các phép toán trên, Rn là một không gian véctơ. Chứng minh. Hiển nhiên là véctơ 0:= (0, … , 0) sẽ là véctơ trung hoà cho phép cộng. Phần tử đối của véctơ x là véctơ - x = (- x1,…, - xn) . Để chứng minh mệnh đề chúng ta chỉ cần kiểm tra các tiên đề của một cấu trúc không gian véctơ, bao gồm: • Luật kết hợp theo phép cộng: • Sự tồn tại phần tử trung hoà 0. 57 • Sự tồn tại phần tử đối: • Luật giao hoán của phép cộng • Luật phân phối của phép cộng và phép nhân: • Luật kết hợp của phép nhân • Tính chuẩn hoá : Chúng tôi dành cho bạn đọc kiểm tra chi tiết các tính chất trên. Xét các véctơ đặc biệt: (số 1 duy nhất đứng ở vị trí thứ i) Nhận xét rằng các véctơ e1 , … , en là độc lập tuyến tính và chúng lập thành một cơ sở của Rn. Mỗi véctơ bất kì x = (x1,…, xn) được phân tích duy nhất thành tổ hợp tuyến tính của các véctơ cơ sở Chú ý rằng trong công thức trên, theo truyền thống của hình học, viết một chỉ số trên và một chỉ số dưới bằng cùng một chữ cái có nghĩa là lấy tổng theo chỉ số đó. Nhưng đôi khi để cho đỡ nhầm lẫn, người ta cũng vẫn viết luôn cả dấu tổng, nếu thấy cần thiết nhấn mạnh. Chúng ta định nghĩa tích vô hướng của hai véctơ x = (x1,…, xn) và y = (y1,…, yn) theo công thức 58 Mệnh đề 6.1.2 Cùng với tích vô hướng tự nhiên trên, Rn trở thành không gian Euclid. Chứng minh. Chúng ta cần kiểm tra rằng tích vô hướng nói trên có các tính chất: • Tuyến tính: • Đối xứng: • Xác đính dương: Chúng tôi dành việc kiểm tra chi tiết các tính chất đó cho đọc giả. Nhận xét rằng cơ sở e1 , … , en nói trên là một cơ sở trực chuẩn , tức là trong đó δij là kí hiệu Kronecker quen biết. Mệnh đề 6.1.3 Mọi không gian Euclid n-chiều đều đẳng cấu với không gian Rn . Chứng minh. Giả sử n là một không gian Euclid n chiều tuỳ ý, tức là một không gian véctơ với một tích vô hướng trừu tượng Chọn một cơ sở trực chuẩn với Phép tương ứng xác định một đẳng cấu đẳng cự giữa ( En, ) và (Rn, (.,.)). Như vậy việc nghiên cứu không gian Euclid n chiều với sai khác đẳng cấu hoàn toàn tương đương với việc nghiên cứu không gian cụ thể Rn. Cấu trúc metric, tôpô và các vật thể hình học Trong không gian Rn ta đưa vào metric đo khoảng cách giữa các điểm như sau: Khoảng cách giữa hai véctơ x và y được 59 đo bằng đại lượng Mệnh đề 6.1.4 Rn là một không gian định chuẩn. Chứng minh. Chúng ta có thể kiểm tra rằng ánh xạ x 6 ||x|| thoả mãn tất cả các tính chất của không gian định chuẩn : • xác định dương ||x|| = 0 khi và chỉ khi x = 0. • Thuần nhất dương : • Bất đẳng thức tam giác: Chúng tôi dành phần kiểm tra chi tiết cho bạn đọc . Bây giờ chúng ta định nghĩa một số khái niệm hình cầu (đóng, mở), hình hộp (đóng, mở) và mặt cầu như sau. Định nghĩa 6.1.5 Mặt cầu S(a, r) tâm a∈Rn bán kính r ≥ 0 là tập các véctơ x∈Rn thoả mãn Hình cầu đóng B(a, r) tâm a ∈ Rn bán kính r ≥ 0 là tập các véctơ x ∈ Rn thoả mãn Hình cầu mở B(a, r) tâm a ∈ Rn bán kính r ≥ 0 là tập các véctơ x ∈ Rn thoả mãn 60 Hình hộp đóng P(a1;b1, … , an;bn) là tập các véctơ x = (x1, … , xn) mà các thành phần xi của chúng thoả mãn các bất đẳng thức Hình hộp mở P(a1;b1, … , an;bn) là tập các véctơ x = (x1, … , xn) mà các thành phần xi của chúng thoả mãn các bất đẳng thức Hình hộp đóng mở P(a1;b1, … , an;bn) là tập các véctơ x = (x1, … , xn) mà các thành phần xi của chúng thoả mãn một số bất đẳng thức hoặc đẳng thức trong đó chỉ có một số nhất định các dấu bằng xảy ra. Mệnh đề 6.1.6 Họ tất cả các hình cầu mở lập thành cơ sở của tôpô Euclid trên Rn Từ đó ta có hệ quả tự nhiên là Hệ quả 6.1.7 Ánh xạ f = (f 1, … , f n) :Rn → Rm là liên tục khi và chỉ khi các thành phần f i= f i(f 1, … , f n) là hàm liên tục Chứng minh. Tất cả dễ dàng suy ra từ nhận xét rằng ||xk – x|| → 0 khi và chỉ khi Phép biến đổi (đồng phôi) biến các hình hình học tương đương vào nhau được gọi là phép biến hình. Tập các phép biên hình cùng với phép hợp ánh xạ lập thành một nhóm, gọi là nhóm biến đổi . Nếu các phép biến hình là đẳng cự thì coi chúng là tương đương nhau (đồng nhất với nhau). Tổng đại cương nghiên cứu các hình hình học sai khác một đồng phôi (đẳng cự) . Bài toán nghiên cứu truyền thống của hình học là phân loại các hình hình học và nghiên cứu các tính chất nội tại của ông hình hình học . 6.2 Đạo hàm riêng và vi phân Chúng ta đã xác định đối tượng của hình học Euclid là Ra và các vật thể hình học trong nó, được cấu tạo từ các mảnh cầu, hay mảnh phẳng. Nghiên cứu các đối tượng này được hiểu theo nghĩa thông thường là tìm các vị trí tương đối trong không gian và tìm các đặc trưng bằng số của chúng như khối lượng, thể tích, … Bài toán trở nên phức tạp hơn nhiều nếu các hình đó không được ghép từ các mảnh cầu hay mảnh phẳng. Để giải quyết nhiều bài toán tương tự trong đó có cả các bài toán về vị trí tương đối, tiếp xúc, tiếp điểm, … chúng ta cần tới công cụ mới hơn những công cụ thông thường như đã nói ở trên. Đó chính là lí do chúng ta cần đưa phép tính vi phân và tích phân vào 61 trong hình học. Đạo ánh Định nghĩa 6.2.1 Cho y = f(x) , f : Rn → Rm. Chúng ta nói rằng ánh xạ f là khả vi tại điểm x0 ∈ Rn nếu tồn tại một ánh xạ tuyến tính sao cho với y0 = f(x0) với mọi x trong lân cận đủ bé của x0. Ánh xạ tuyến tính λ(x0) nếu nó tồn tại, được gọi là đạo ánh của ánh xạ f tại điểm x0 và được kí hiệu bằng một trong các kí hiệu cơ bản quen biết f’(x0), f*(x0), Nếu chúng ta cố định tất cả các biến trừ một biến xi , thì chúng ta có một hàm một biến, giá trị véctơ theo biến xi . Đạo ánh của ánh xạ này gọi là đạo hàm riêng của ánh xạ theo biến xi và được kí hiệu là Giả sử l(x0) là một đường thẳng đang x0 + tξ(x0) đi qua điểm x0. Khi đó ta có ánh xạ một biến Định nghĩa 6.2.2 Đạo ánh gọi là đạo hàm (đạo ánh) của f theo hướng ξ tại điểm x0 và được kí hiệu là (ξf)(x0) Chúng ta có công thức liên hệ nó với các đạo hàm riêng Nhận xét 6.2.3 Đạo ánh , nếu nó tồn tại, là duy nhất. Thật vậy giả sử λ1(x) và λ2(x) là hai đạo ánh của cùng một ánh xạ f tại cùng một điểm x. Khi đó, 62 Bởi thế nên Định lí 6.2.4 1. Nếu f là một ánh xạ hằng (nhận một giá trị véctơ cố định) thì Df(x) = 0 , ∈ Rx∀ n 2. Nếu f : Rn → Rm là một ánh xạ tuyên tính thì Df(x)= f(x), ∈ Rx∀ n 3. Ánh xạ f : Rn → Rm là khả vi tại a∈ Rn khi và chỉ khi các hàm thành phần f i: Rn → R là khả vì tại a và ta có Nói một cách khác Df(a) là một ma trận mà mỗi hàng thứ i của nó có các thành phần là đạo hàm riêng thứ i của thành phần f i . Ma trận đó còn được gọi là ma trận Jacobi của ánh xạ tại điểm a và kí hiệu là Chứng minh. Những tính chất 1. và 2. kể trên giống như những tính chất quen biết của hàm số một biến. Để chứng minh tính chất 3. chỉ cần phân tích ánh xạ f theo các hàm thành phần Chúng tôi dành cho bạn đọc kết thúc chứng minh chi tiết. Đạo ánh của hơn hai ánh xạ Định lí 6.2.5 Nếu f : Rn → Rm là ánh xạ khả vi tại a∈ Rn và g : Rm → Rp là ánh xạ khả vi tại f(a) thì hàm hợp g o f : Rn → Rp là ánh xạ khả vi tại avà ta có Chứng minh. Chúng ta có công thức 63 Cả hai số hạng đều là o-nhỏ của đại lượng ||x = a|| nên tổng cũng là một đại lượng vô cùng bé o(||x-a||) Vi phân toàn phần Trước hết chúng ta nhận xét rằng các đạo hàm riêng g xem như các ánh xạ tuyến tính áp lên hàm f = f(x1,…, x2) theo qui tắc là độc lập tuyến tính với nhau trong không gian các ánh xạ tuyến tính từ Rn vào R. Chúng lập thành một cơ sở tuyến tính. Cơ sở tuyến tính đối ngẫu với nó được đồng nhất với các vi phân dx1,…, dxn. Định nghĩa 6.2.6 Tổ hợp tuyên tính được gọi là vi phân toàn phần của hàm f : Rn → R. Công thức đổi biến Định lí 6.2.7 Giả sử ϕ : Rn → Rn là một phép đồng phôi, thực hiện việc đổi biến y = ϕ(x). Khi đó chúng ta có công thức đổi biến sau: Nghĩa là vi phân toàn phần của một hàm số không phụ thuộc việc chọn biến địa phương. Chứng minh. Định lí được suy ra trực tiếp từ công thức đạo hàm của hàm hợp, cùng với nhận xét rằng 64 6.3 Định lí hàm (ánh xạ) ngược Định lí 6.3.1 (Định lí ánh xạ ngược) Giả sử f : Rn → Rn khả vi liên tục trong lân cận mở của điểm a ∈ Rn và Df(a) là khả nghịch. Khi đó tồn tại một lân cận mở V chứa a và một lân cận mở W chứa f(a) sao cho ánh xạ f : V → W là khả nghịch, có ánh xạ ngược f -l : W → V là khả vi đối với mọi y∈W và Chứng minh. Để cho tiện, ta sẽ kí hiệu Dx là véctơ cột là ma trận Jacobi của ánh xạ tại điểm x. Khi đó chúng ta có thể viết Từ đó suy ra là nếu là khả nghịc,h , liên tục trong lân cận của điểm a, thì tồn tại lân cận mở W của điểm f(a) để ma trận Jacobi luôn là khả nghịch trên đó. Điều này dễ thấy từ công thức tính ma trận nghịch đảo Tức là, nếu Df(a) khả nghịch thì trong lân cận đủ nhỏ W của điểm f(a) các ma trận Jacobi chuỗi là hội tụ tuyệt đối và Df(a) cũng là khả nghịch. Trong lân cận đó chúng ta có phương trình Thay biểu thức x = f -1(y) ta có công thức cần chứng minh. Để chứng minh tính khả vi của hàm ngược, chúng ta cần dùng đến định lí về điểm trung bình: Với các giá trị x đủ gần với điểm x0 giá trị y = f(x) cũng đủ gần với điểm y0= f(x0). Do giả thiết liên tục của đạo ánh tại lân cận của điểm x + 0, chúng ta có công thức giá trị trung bình 65 trong đó x là một điểm trong lân cận đủ bé của x0. Do ánh xạ là liên tục trong lân cận điểm do nên nó cũng khả nghịch trong lân cận đủ bé của điểm đó. Tức là chúng ta có Chuyển qua giới hạn chúng ta được điều cần thiết. Chúng tôi dành cho đọc giả tiếp tục thực hiện nết các chi tiết chứng minh . [] 6.4 Định lí hàm (ánh xạ) ẩn Chúng ta kí hiệu các véctơ đạo hàm riêng đơn giản là Dyf(x,y). Định lí 6.4.1 (Định lí ánh xạ ẩn) Giả sử rằng ánh xạ F : Rn x Rm → Rm là khả vi liên tục trong một tập mở chứa (a,b) ∈ Rn x Rm và F(a, b) = 0. Giả sử ma trận Jacobi có ma trận con khả nghịch DyF(a,b), Khi đó tồn tại một lân cận mở A ⊆ Rn, chứa a, và một tập mở B ⊆ Rm chứa b sao cho tồn tại duy nhất một ánh xạ khả vi f : A → B, gọi là ánh xạ ẩn nghiệm đúng phương trình Đạo hàm của ánh xạ ẩn f(x) được tính theo công thức Chứng minh. Giả sử đã có tồn tại một ánh xạ ẩn như vậy Chúng ta có ngay công thức tính đạo hàm toàn phần 66 Từ đó suy ra ngay công thức tính đạo ánh của ánh xạ ẩn. Để chứng minh sự tồn tại ánh xạ ẩn f(x) chúng ta nhận xét rằng ánh xạ sẽ là một đồng phôi từ Rn+m vào chính nó. Ma trận Jacobi củ F là khả nghịch cho nên theo định lí ánh xạ ngược tồn tại ánh xạ ngược của . Thành phần thứ nhất của là ánh xạ đồng nhất cho nên thành phần thứ hai của ánh xạ ngược xác định ánh xạ f cần tìm. 6.5 Bó các hàm trơn Từ Định lí ánh xạ ẩn ta suy ra là với mỗi điểm (x, y) là nghiệm của hệ F(x, y) = 0 luôn tồn tại một lân cận mở U của điểm x và một lân cận mở V của điểm y sao cho f : U → V là một ánh xạ trơn. Định nghĩa 6.5.1 Hàm ϕ : (x, y) 6 ϕ (x, y)∈C trên tập nghiệm M của hệ phương trình M : F(x, y) = 0 thoả mãn điều kiện trong định lý hàm ẩn J(2cy ~F~ = ~ơ~f] là khả nghịch, được gọi là trơn nếu hợp của nó với f : U → V là một hàm trơn trên U. Kí hiệu C ∞(U) là tập tất cả các hàm trơn trên lân cận U của điểm x trên tập nghiệm M. Mệnh đề 6.5.2 Hàm ϕ là trơn khi và chỉ khi nó là trơn trong U khi và chỉ khi ϕ o ξ là trơn trong ξ(U) với mọi phép vi phôi ξ : U → U. Nói một cách khác khái niệm hàm trơn không phụ thuộc vào việc chọn hệ tọa độ địa phương x = (x1, … ,xr) . Chứng minh. Định lí 6.5.3 Các tập mở U trong định lí ánh xạ ẩn lập thành một phủ mở của tập nghiệm. Các đại số C ∞(U) có các tính chất bó sau đây: 1. Tồn tại ánh xạ hạn chế r : C ∞(U)→ C ∞(U1), nếu U1 là tập con trong U. 2. Nêu U = ∪Uα thì có dãy khớp Chứng minh. Mệnh đề thứ nhất là hệ quả trực tiếp của định lý hàm ẩn. Mệnh đề 67 thứ hai cũng được suy ra từ đó vì khi điểm x thuộc giao của hai lân cận địa phương trong định lí hàm ẩn thì chúng phải là xác định duy nhất trên giao. Định nghĩa 6.5.4 Một hàm trên tập nghiệm M của hệ phương trình F(x, y)=0 với là khả nghịch, được gọi là trơn nếu hạn chế của nó lên các tập mở trong phủ nói trên là các hàm trơn và thoả mãn tính chất bó. Kí hiệu C ∞(M) là bó các đại số các hàm trơn nói trên. Nó được gọi là bó cấu trúc của M. Định nghĩa 6.5.5 Nếu hệ phương trình M : F(x, y)=0 thoả mãn điều kiện có ma trận Jacobi trên các điểm thuộc tập nghiệm, có hạng không đổi r = rank(Jac(F) (x, y)) thì cặp (M, C ∞(M)) được gọi là một đa tạp và C ∞(M) được gọi là bó cấu trúc . Ví dụ. 1 . Vòng tròn đơn vị có thể xem là hợp của hai tập mở U1 = S1 \ {N} trong đó N là điểm cực bắc, U2 = S1 \ {S} với S là điểm cực nam . Dễ viết một cách tường minh công thức đổi biến từ U1 sang U2 và ngược lại (!). Bó cấu trúc của S1 là các hàm trơn trên toàn bộ vòng tròn đơn vị. 2 . Xuyến hai chiều T = S1 x S1 có thể chia thành hợp của các tập mở đồng phôi với R2 : U11 = (S1\{N} x S1\{N}), U12 = (S1\{N} x S1\{S}), U21 = (S1\{S} x S1\{N}), U22 = (S1\{S} x S1\{S}). Mỗi C ∞(Ui ) ≅ C ∞(R2). Chúng được xếp lại với nhau một cách tự nhiên, sau này sẽ thấy là , "định hướng". 3 . Lá Mobius có thể xem là hợp của hai bản đồ địa phương U1 = L \ (I x {0}, U2 = L \ {0} x I) . Chúng được xếp lại một cách "không định hướng". Mặc dù các bó hàm trơn địa phương đều là C ∞(R2) . 4. Không gian xạ ảnh RPn là không gian các đường thẳng qua gốc tọa độ trong Rn+1 . Bằng cách tọa độ hoá, RPn là tập các điểm trong Rn+l với toạ độ thuần nhất (x0 : x1 : … : xn) theo nghĩa, mỗi bộ toạ độ đó là một lớp tương đương (x0, x1,…., xn)~ (x’0, x’1,…., x’n) khi và chỉ khi tồn tại một số k≠ 0 để Do vậy có phủ mở là không gian con các bộ toạ độ thuần nhất với số 1 ở một vị trí thứ i. Đây là hệ phương trình trong toạ độ địa phương. Mỗi Ui ~ Rn Nên bó cấu trúc có dạng C ∞(Ui ) ≅ C ∞(R2) 5. Tương tự, không gian xạ ảnh phức CPn. là một đa tạp . 6. Chai Klein là hai lá Mobius đồng nhất hai biên tương ứng với nhau. Mỗi bó hàm trơn địa phương cũng là C ∞(R2) nhưng toàn cục chúng được sắp xếp rất không định hướng. Theo định lí ánh xạ ẩn, có tồn tại một hệ các hàm tọa độ cong trên mỗi tập mở 68 trong không gian nghiệm, đồng phôi với Rn-r. Định nghĩa 6.5.6 Nếu ϕ : Rn-r → U⊆ M là một vi phôi xây dựng theo định lí hàm ẩn thì ảnh của hệ tọa độ tuyên tính trong U là các đường cong mà phương tiếp tuyên luôn lập thành cơ sở. Khi đó ta nói là ta có một bản đồ toạ độ địa phương (U, x1, … , xn-r) Nhận xét 6.5.7 Nhận xét rằng hệ (x1, … , xn) là một hệ sinh của đại số hàm trơn C∞(U) theo nghĩa hàm, tức là mọi hàm khác đều là hợp của các hàm này với một hàm nào đó trên U. Nhận xét 6.5.8 Hệ các bản đồ toạ độ địa phương lập thành một phủ mở của đa tạp nghiệm. Cấu trúc vi phân được xác định bởi tính chất của đại số các hàm trơn C∞(U) và các hàm chuyển tọa độ. Trên thực tên theo phương pháp đại số, bó các nhát cắt toàn cục, tức là các hàm trơn toàn cục xác định cấu trúc vi phân. 6.6 Bài tập củng cố lý thuyết 1 . Tìm hàm số có mọi đạo hàm riêng liên tục nhưng không khả vi tại một điểm. 2. Tìm ví dụ hàm số liên tục nhưng không có đạo hàm tại số đếm được các điểm. 3 . Cho hàm số f : R2 → R, xác định bởi công thức Chứng minh rằng f khả vi tại điểm (0, 0) nhưng các đạo hàm riêng Dxf, Dyf gián đoạn tại (0, 0) 4. Dùng hàm số f : R → R, xác định bởi công thức Hãy chứng minh rằng giả thiết liên tục trong định lí ánh xạ ẩn là không thể bỏ đi được . 5. Giả sử rằng ánh xạ f : Rn → Rn là khả vi và có ánh xạ ngược f -1 cũng khả vị Chứng tỏ rằng nói một cách khác, nếu ánh xạ cho bởi y = f(x) thì 69 Chương 7 Đa tạp khả vi Với phép toán vi phân, chúng ta có thể nghiên cứu nhiều tính chất của đa tạp: trước hết chúng ta có thể định nghĩa một cách chính xác khái niệm đa tạp, đa tạp con, đa tạp thương phân thớ tiếp xúc, phân thớ đối tiếp xúc, v.v. . . . Tông các đa tạp được nghiên cứu trong những năm gần đây. Trong chương này chúng ta sẽ chỉ giới thiệu một vài thành tựu đáng kể . 7.1 Định nghĩa. Ví dụ Trong phần cuối chương trước chúng ta đã đi đến một sự kiện là tập nghiệm của một hệ phương trình hàm có thể xem như là một đa tạp mà mỗi điểm đều có một lân cận mở vi phôi với Rn. Điều này dẫn đến một khái niệm tổng quát là đa tạp, đối tượng nghiên cứu của hình học vi phân. Định nghĩa 7.1.1 Giả sử M là một không gian tổng Hausdorff khả lị. Nếu trên M có tồn tại một phủ mở bởi các tập mở Uα,α ∈ I và với mỗiα ∈ I tồn tại một vi phôi ϕα : Rn → Uα. Ta nói mỗi Uα ,ϕα là một bản đồ toạ độ địa phương. Ảnh của một hệ toạ độ Đề-các (Cartesian), là một hệ các đường cong có tiếp tuyến trực giao, được gọi là hệ toạ độ địa phương và kí hiệu đơn giản là (x1, … , xn). Giả sử các bản đồ địa phương tương thích với nhau theo nghĩa sau: Với mọi điểm trên phần giao Uα ∩ Uβ mọi ánh xạ là khả vi (trơn). Khi đó ta nói rằng tập bản đồ lập thành một tập bản đồ khả vi (trơn) . Hai tập bản đồ trơn được coi là tương đương nhau nếu hợp của chúng lại là một tập bản đồ trơn. Một lớp tương đương của một tập bản đồ trơn được gọi là một cấu trúc trơn. Một không gian tổng M cùng với một cấu trúc trơn được gọi là một đa tạp khả vi (trơn) . Nhận xét 7.1.2 Khái niệm về cấu trúc trơn cho ta một định nghĩa rất cấu trúc cho khái niệm đa tạp. Rất tiếc là khái niệm đã đưa đến những điều kịch tính không ngờ tới. Định lí 7.1.3 (Luận án Tiến sĩ của J. Milnor)1 Trên mặt cầu S7 Có đúng 28 cấu 1. J. Milnor là một nhà đại số rất lớn. Tuy nhiên ông ta đã bắt đầu sự nghiệp bằng luận án tuyệt vời về tổng học. Kết quả này thường được nhắc tới như một kì quan chiêm nghiệm toán học 70 trúc trơn không tương đương nhau. Kịch tính hơn nữa ta có thể kể tới một định lí phân loại cấu trúc trơn trên R4.1 Định lí 7.1.4 Trên Rn n ≠ 4 chỉ có duy nhất một cấu trúc trơn thông thường. Trên R4 có continuum các cấu trúc trơn không tương đương vi phôi với nhau. Lý do vì đâu có hiện tượng lạ kì đó? Toán học chưa có câu trả lời thật xác đáng ? 7.2 Ánh xạ trơn giữa các đa tạp Định nghĩa 7.2.1 Giả sử ta có một ánh xạ f : M → N giữa hai đa tạp khả vi (M, {(Uα ,ϕα)} α∈ I) và (N, {(Vβ ,ψ β)} β∈ J). Ta nói rằng ánh xạ là khả vi (trơn), nếu với mọi là các ánh xạ trơn. Nhận xét 7.2.2 Từ định nghĩa trên ta thấy, một ánh xạ là trơn khi và chỉ khi các hàm đổi tọa độ địa phương là các ánh xạ khả vi. Mệnh đề 7.2.3 Mỗi hệ toạ độ địa phương xác định một ánh xạ khả vi từ Rn vào đa tạp M. Chứng minh. Xem ánh xạ tọa độ như chính một ánh xạ giữa đa tạp Rn và M, khi đó mỗi hệ tọa độ địa phương đều có hàm chuyển là ánh xạ trơn cho nên chúng liên hệ với nhau một cách trơn. Định nghĩa véctơ tiếp xúc với đa tạp tại x ∈ M là các véctơ trong đó Giả sử ϕ: X → Y là một ánh xạ trơn giữa hai đa tạp x ∈ X, y = ϕ(x) ∈ Y. Nếu x(t) là một đường cong trong X đi qua điểm x, x(0) thì ϕ(x(t)) là đường cong trong Y, đi qua y . Do đó có véctơ tiếp xúc Tương ứng này xác định một đạo ánh 1. Một trong những người có đóng góp đáng kể và sáng giá nhất là Donaldson, làm được trong thời gian làm nghiên cứu sinh ở Oxford. Anh ta đã được giải thưởng Fields nhờ kết quả này 71 Đạo ánh là một ánh xạ tuyến tính, do vậy ánh xạ đối ngẫu cũng là một ánh xạ tuyến tính. Định lí 7.2.4 (Vi phôi địa phương) Các mệnh đề sau đây là tương đương nhau: 1. Ánh xạ ϕ: X → Y là một vi phôi địa phương (tức là một vi phôi trong một lân cận mở, dù là đủ bé.) 2. Đạo ánh Tx(ϕ): Tx →TyY là một đảng cấu. 3. Ánh xạ đối ngẫu T*x(ϕ): T*y Y →T*x X là một đẳng cấu. Chứng minh. Định lí ánh xạ ngược. 7.3 Phân thớ tiếp xúc, đối tiếp xúc 7.3.1 Không gian tiếp xúc. Phân thớ tiếp xúc Trong lân cận toạ độ của mỗi điểm x ∈ X trên đa tạp X, mọi không gian tiếp xúc Tx X là đẳng cấu tuyến tính với nhau. Bởi thế nên ta có thể xây dựng một đồng phôi tự nhiên như là các tập mở trong R2n Mệnh đề 7.3.1 Không gian có cấu trúc của một đa tạp trơn. Chứng minh. Giả sử {(Uα , ϕα)}α∈I là tập bản đồ địa phương, xác định cấu trúc đa tạp. Khi ta thay đổi toạ độ địa phương từ bản đồ (Uα , ϕα) sang bản đồ (Uβ , ϕβ), trên miền giao Uα ∩ Uβ ta có phép biến đổi toạ độ trơn giữa các toạ độ theo công thức đạo ánh của ánh xạ hợp: Nhận xét 7.3.2 Phép chiếu tự nhiên từ TX lên X cho tương ứng mỗi véctơ tiếp xúc với điểm gốc của nó cho ta một ánh xạ trơn giữa các đa tạp p : TX → X 72 Định nghĩa 7.3.3 Bộ ba (TX, p, X) được gọi là phân thớ tiếp xúc với đa tạp X. Mỗi ánh xạ trơn s : X → TX cho tương ứng với mỗi điểm x ∈ X một véctơ tiếp xúc ξ(x) ∈ Tx X tức là p o s = IdX được gọi là một trường véctơ trơn trên đa tạp X . Ví dụ. Giả sử điểm x có toạ độ địa phương là (x1, … , xn). Ta kí hiệu là ảnh của véctơ Chúng ta có quy tắc đổi biến theo đạo hàm cua hàm hợp: Nhận xét 7.3.4 Tại mỗi điểm của đa tạp, các trường véctơ là ảnh đẳng cấu của cơ sở trực chuẩn ei,i = Bởi vậy chúng độc lập tuyên tính. Một véctơ tiếp xúc bất kì được phân tích thành tổ hợp tuyên tính theo chúng. Chúng ta có dạng tổng quát của một trường véctơ viết trong toạ độ địa phương là Chúng ta kí hiệu không gian vào các trường véctơ trơn trên đa tạp X là Vect(X). 7.3.2 Không gian đối tiếp xúc. Phân thớ đối tiếp xúc Định nghĩa 7.3.5 Giả sử X là một đa tạp trơn, x ∈ X là một điểm tuỳ ý, Tx X là không gian tiếp xúc với đa tạp tại điểm x. Chúng ta kí hiệu T*x X = HomR(Tx X, R) là không gian đối ngẫu với không gian véctơ Tx X và gọi là không gian đối tiếp xúc . Nhận xét 7.3.6 Khái niệm không gian tiếp xúc không phụ thuộc vào việc chọn hệ toạ độ dài phương, tức là một khái niệm hình học. Do vậy không gian đối tiếp xúc cũng là một khái niệm hình học. Nhận xét 7.3.7 Trong một lân cận toạ độ địa phương của mỗi điểm x trên đa tạp, các không gian đối tiếp xúc là đẳng cấu với nhau và đẳng cấu tuyên tính với không gian Euclide n-chiều Rn Bởi thế nên chúng ta có đồng phôi như là các tập mở vi phôi trong R2n Mệnh đề 7.3.8 Không gian có cấu trúc đa tạp trơn. 73 Chứng minh. Giả sử {(Uα , ϕα)}α∈I là tập bản đồ địa phương, xác định cấu trúc đa tạp. Khi ta thay đổi hệ toạ độ địa phương từ bản đồ (Uα , ϕα) sang bản đồ (Uβ , ϕβ), thì trên phần giao của chúng, ta có phép biến đổi trơn giữa các toạ độ theo công thức vi phân của hàm hợp. Nhận xét 7.3.9 Phép chiêu tự nhiên từ T*X lên X cho tương ứng mỗi véctơ đôi tiếp xúc với điểm gốc của nó cho ta một ánh xạ trơn giữa các đa tạp p: T*X → X Định nghĩa 7.3.10 Bộ ba (T*X, p, X) được gọi là phân thớ đối tiếp xúc với đa tạp X. Mỗi ánh xạ trơn ω : X → T*X cho tương ứng với mỗi điểm x ∈ X một véctơ đối tiếp xúc ξ(x) ∈ Tx X tức là p o s = IdX được gọi là một dạng vi phân trơn trên đa tạp X. Ví dụ. Giả sử điểm x có toạ độ giạ phương là (x1, … , xn). Ta kí hiệu dxi là cơ sở trong T*x X đối ngẫu của cơ sở cơ trong Tx X. Chúng ta có quy tắc đổi biến theo vi phân của hàm hợp: 7.4 Đa tạp con. Đa tạp thương. 7.4.1 Điều kiện dìm và điều kiện ngập Định lí 7.4.1 (Điều kiện dìm) Giả sử ϕ: X → Y là một ánh xạ trơn giữa hai đa tạp, khi đó các điều kiện sau là tương đương nhau: 1. Tx(ϕ) : Tx X→ Ty Y là một đơn cấu. 2. Tồn tại một lân cận mở U chứa x trong X, một lân cận mở V chứa y trong Y, và một lân cận mở W chứa 0 trong Rn-m và một vi phôi ψ : V → U x W sao cho (a) ϕ(U) ⊂ V, (b) Sơ đồ sau đây là giao hoán 3. Tồn tại bản đồ địa phương Ũ với toạ độ x1, … , xn trong lân cận điểm x và toạ độ địa phương y1, … , ym trong lân cận điểm y = ϕ(x) sao cho 74 4. Tồn tại lân cận mở U của điểm x và lân cận V của điểm y, và một ánh xạ trơn σ : V → U sao cho ϕ(U) = V, σ ϕ = IdU .. Chứng minh. Chúng ta chứng minh định lí theo sơ đồ sau: (1) ⇒ (2) ⇒ (3) ⇒ (4) ⇒ (l) . Các mệnh đề (2) ⇒ (3) ⇒ (4) ⇒ (1) là hiển nhiên. Bây giờ ta chứng minh (1) ⇒ (2) . Ta định nghĩa ϕ' : X x W → Y ∩ V → Rn theo công thức ϕ' (x, ω =ϕ(x) + ω trong đó V là một lân cận mở đủ nhỏ trong Y, W = Rn-m, T(x, ω)ϕ'=Tx x Id là đơn cấu theo (1) nên ϕ' là vi phôi địa phương. Vậy ψ = ϕ' -l chính là ánh xạ cần tìm. Định nghĩa 7.4.2 Ánh xạ thoả mãn một trong các điều kiện tương đương trên được gọi là ánh xạ chính qui. Định nghĩa 7.4.3 Đa tạp X ⊆ Y được gọi là đa tạp con trong Y, nên phép nhúng tự nhiên X→ Y là ánh xạ chính quy giữa hai đa tạp. Nhận xét 7.4.4 Đa tạp con X trong Y luôn là đóng địa phương trong Y . Định lí 7.4.5 (Điều kiện ngập) Giả sử ϕ: X → Y là một ánh xạ trơn giữa hai đa tạp, khi đó các điều kiện sau là tương đương nhau : 1. Txϕ ~ : TxX → TyY là một toàn cấu. 2. Tồn tại một lân cận mở U chứa x trong X, một lân cận mở V chứa y trong Y, và một lân cận mở W chứa 0 trong Rm-n và một vi phôi ψ : V → U x W sao cho (a) ϕ(V) ⊃ U (b) Sơ đồ sau đây là giao hoán 3. Tồn tại bản đồ địa phương Ũ với toạ độ x1, … , xn trong lân cận điểm x và toạ độ địa phương y1, … , ym trong lân cận điểm y = ϕ(x) sao cho 4. Tồn tại lân cận mở U của điểm x và lân cận V của điểm y và một ánh xạ trơn σ : V → U sao cho ϕ(U) = V, ϕ o σ = IdV .. Định nghĩa 7.4.6 Ánh xạ thoả mãn một trong các điều kiện tương đương trên 75 được gọi là ánh xạ đối chính qui hay phép ngập. Định nghĩa 7.4.7 Đa tạp Y ⊇ X được gọi là đa tạp thương của đa tạp X, nếu phép chiếu tự nhiên X→ Y là ánh xạ đối chính quy giữa hai đa tạp. 7.4.2 Cấu trúc vi phân cảm sinh Định lí 7.4.8 Giả sử X là một không gian tổng, Y là một đa tạp trơn, f : X→ Y là một ánh xạ liên tục. Khi đó hai mệnh đề sau là tương đương: 1 Trên X có thể xây dựng một cấu trúc vi phân (duy nhất) để f là một ánh xạ chính quy 2. Với mọi x ∈ X tồn tại lân cận mở U ⊆ Rm, ϕ(U) ⊆ X tồn tại tập mở V trong Rn. và bản đồ ψ : V→ Y trong Y sao cho : Chứng minh. (l) ⇒ (2) là hiển nhiên theo định nghĩa ánh xạ chính quy. (2) ⇒ (1) : Chọn một phủ mở {ϕα(Uα)} của X sao cho với mọi α tồn tại một bản đồ ψα : Rn →Vα ⊆ Y sao cho là đồng phôi, Nhận xét 7.4.9 Cấu trúc vi phân cảm sinh trên X để f trở thành ánh xạ chính quy, nên nó tồn tại, là duy nhất. 7.4.3 Định lí Godeman Giả sử X là một đa tạp trơn, R ⊆ X x Y là một quan hệ tương đương. Kí hiệu X/R là tập các lớp tương đương theo quan hệ R và kí hiệu p : X → X/R là phép chiếu tự nhiên. Trang bị cho X/R tôpô thương như sau: là mở khi và chỉ khi p-1(U) là mở trong X Nhận xét 7.4.10 Nếu trên X có cấu trúc đa tạp để phép chiếu p : X → X/R là đối chính quy thì cấu trúc đó là duy nhất. Định nghĩa 7.4.11 Cấu trúc đa tạp trơn trên X/R để phép chiếu p : X → X/R là đối chính quy được gọi là cấu trúc đa tạp thương của X theo quan hệ R. Sự tồn tại cấu trúc đa tạp thương như vậy dựa trên định lí sau đây. Định lí 7.4.12 (Định lí Godeman về đa tạp thương) X/R là đa tạp trơn khi và 76 chỉ khi R ⊆ X x Y là một đa tạp con và phép chiếu lên thành phần thứ hai pr2 : R→X là đối chính quy. Chúng ta bỏ qua chứng minh định lí này. 7.4.4 Ví dụ 1. Đồ thị của hàm y = sin(1/x) , 0 < x < 1 là đa tạp con trong R2 nhưng hợp của nó với đoạn giới hạn I = {(0, y); - 1 ≤ y ≤ 1} không là đa tạp con. 2. Trong mặt phẳng E2 ≈ R2 xét đường thẳng qua gốc toạ độ, nghiêng với trục hoành một góc vô tỉ α ∈ R \ Q. Ảnh của nó trong xuyến T2 = R/Z là một đường cong trù mật trên xuyến và không thể thoả mãn điều kiện chính qui. 3 . Mặt cầu có thể xem là không gian thương của nhóm các ma trân trực giao SO (n + 1, R) theo nhóm con gồm các ma trân trực giao bảo toàn một điểm trên mặt cầu, đẳng cấu với SO(n, R). Nhóm SO(n, R) cho ta một quan hệ tương đương đóng ứng với tổng mặt cầu. Cho nên mặt cầu trở thành một đa tạp, như đã biết. 7.5 Tôpô các đa tạp Một trong những bài toán thú vị là bài toán phân loại đa tạp. Các kết quả đẹp đẽ sau đây đã thu được: Định lí 7.5.1 Mỗi đa tạp 1 -chiều liên thông compắc đều vi phôi với [0, 1] ⊂ R1 , hoặc vòng tròn S1 . Các đa tạp không compắc thu được từ chúng bằng cách và bỏ một số điểm . Định lí 7.5.2 Mỗi đa tạp 2-chiều compắc không biến liên thông đều vi phôi với một trong các mặt thu được bằng cách gắn k mặt trụ, xoắn mỗi mặt một sôi vòng và gắn l lá Mobius, vào mặt cầu S2 được khoét đi 2k + l lỗ thủng. Các đa tạp không compắc thu được từ đó bằng cách bỏ đi một số điểm. Một vấn đề của toán học đương thời : Có hay không một cách làm tương tự cho các đa tạp 3-chiều? Bằng cách làm tương tư như trên với hình cầu và hình trụ, người ta cũng thu được đủ nhiều đa tạp 3 chiều. Nhưng rất tiếc là lý thuyết tông các đa tạp 3- chiều chỉ ra là lý thuyết còn xa mới tới một phân loại tương tự như trên. 7.6 Bài tập củng cố lý thuyết 1. Hãy viết tên của mình bằng các chữ cái IN HOA KHONG CHAN không dấu. 77 Có những chữ cái nào là đa tạp, đa tạp đóng, đa tạp có biên. 2. Mặt nón trong Rp+q không là đa tạp con. Vì sao? 3 . Hình hộp đóng không là đa tạp con trong Rn . Chứng minh. 4. Tích Tchikhonov của các đa tạp trơn, nói chung không là đa tạp trơn. Chứng minh. 5. Không gian là một đa tạp tìm số chiều Tìm không gian tiếp xúc với nó tại một điểm. 6. Tìm không gian tiếp xúc với mặt cầu tại một điểm và không gian tiếp xúc với lá Mobius tại một điểm. 7. Chứng minh rằng mặt trụ trong Rn là một đa tạp. Hãy tìm phân thớ tiếp xúc. 7.7 Sơ lược về hình học Riemann tổng quát Hình học Riemann được xem như lý thuyết đa tạp mà tại mỗi không gian tiếp xúc có một metric Euclid, tức là một dạng song tuyến tính đối xứng xác định dương trên các không gian tiếp xúc. Với cấu trúc như vậy người ta nghiên cứu các bài toán tương tự như lí thuyết đường và lí thuyết mặt ở trên. Bài toán tìm các mặt tích phân có các không gian tiếp xúc cho trước là việc nghiên cứu các hệ vi phân tổng quát. Bài toán các mặt cực tiểu theo phiếm hàm thể tích là một trong những bài toán thú vị trong trường hợp nhiều chiều. Bài toán phân loại các đa tạp Riemann là bài toán rất khó Ví dụ đơn giản là nó chứa nhiều bài toán hóc búa như bài toán Poincaré: Đa tạp đơn liên đồng luân với mặt cầu có phải là đồng phôi với mặt cầu hay không. Đa tạp Riemann thường được dùng làm không gian ràng buộc của chuyển động. Mô hình chuyển động của các chất điểm xem như mô hình đường cong trên đa tạp Riemann. Mô hình gần đây nhất của các chuyển động có đối xứng trong là lý thuyết sợi dây (string theory), có mô hình là các mặt hai chiều trên đa tạp Riemann n chiều . 7.8 Sơ lược về hình học symplectie tổng quát Nếu trên các không gian tiếp xúc ta cho các tích vô hướng phản xứng không suy biến, ta có đối tượng mới la đa tạp symplectic. Hình học các đa tạp symplectic được nghiên cứu khá nhiều vì lí do ứng dụng của nó cho hình thức luận Hamilton cho các hệ 78 cơ học. Hình học symplectic được dùng làm không gian pha cho các hệ cơ học chuyển động. Trên thực tế mỗi chuyển động được đặc trưng bằng hai đại lượng : vị trí và xung lượng (khối lượng nhân với tốc độ) . Giữa các biến vi trí qi = xi và biến xung lượng pj= có các hệ thức không xác định theo mo óc Poisson Đó chính là các hệ thức xác định cấu trúc symplectic trên phân thớ đối tiếp xúc. 79 Câu hỏi ôn tập 1. Thuật khử Gauss-jordan và đa tạp tuyến tính 2. Phân loại đường bậc 2 trong mặt phẳng 3 . Phân loại mặt bậc 2 trong không gian 4. Đinh tí tổng quát về phân loại siêu mặt bậc 2 5 . Độ dài đường cong trong Rn . Đường trắc địa Bài toán biến phân cho đường trắc địa. 6. Mục tiêu trực chuẩn. Mục tiêu Frenet. Độ cong. Độ xoắn. Các định lí cơ bản. 7. Mục tiêu Darboux của đường cong trên mặt dìm. Dạng toàn phương cơ bản. 8 . Độ cong pháp dạng và độ cong trực đặc của đường cong trên mặt. 9. Phương chính và độ cong Gauss 10. Các định tí cơ bản của tí thuyết mặt dìm 11. Định lí ánh xạ ngược và định tí ánh xạ ẩn. 12. Đa tạp khả vi như tập nghiệm của hệ phương trình hàm. 13. Ví dụ đa tạp: Đĩa mở, Sn, Tn, lá Mobius, chai Klein, RPPn, CP2n-2 P 14. Đại số hàm C∞(M) : hàm trơn trên đa tạp . Định nghĩa đa tạp tổng quát: Bản đồ, tập bản đồ tương thích, cấu trúc trơn. 15 . ánh xạ giữa các đa tạp. Phân thớ tiếp xúc . Phân thớ đối tiếp xúc. 16. Điều kiên chính quy và đa tạp con. 17. Điều kiện đối chính quy và đa tạp thương 18. Đa tạp compắc định hướng 2 chiều Bài tập ôn tập • Các ví dụ trong bài, • Các bài tập củng cố lí thuyết. 80 Tài liệu tham khảo chính 1. M. Spivak, Giải tích trên đa tạp (Bản dịch tiếng Việt) , NXB ĐH & THCN, 1985. 2. H. Cartan, Phép tính vi phân. Dạng vi phân (Bản dịch tiếng Việt), NXB ĐH & THCN, 1981. 3. Nguyễn Thúc Hào, Hình học vi phân, NXB Giáo dục, 1968. 4. Đoàn Quỳnh, Hình học vi phân, NXB Giáo dục, 1989. 81 Chỉ số 1 -dạng vi phân 91 1 -dạng vi phân trơn 135 2-dạng vi phân 92 ánh xạ ẩn 118 ánh xạ chính qui 137 ánh xạ đối chính qui 138 ánh xạ khả vi 111 ánh xạ khả vi (trơn) 129 ánh xạ Weingarten 63 bản đồ toạ độ địa phương 123, 128 bó cấu trúc 121 các tính chất bó 120 các bản đồ tương thích với nhau 128 cấu trúc trơn 128 cơ sở trực chuẩn 105 công thức Meusnier 86 cung chính quy 37 dạng liên kết 79 dạng cơ bản I 67 dạng cơ bản II 67 đa tạp 121 đa tạp con 137 đa tạp khả vi (trơn) 128 đa tạp thương 139 đạo ánh 111, 131 đạo ánh theo hướng 112 đạo hàm riêng 111 đạo hàm thuận biến theo trường véctơ 75 điểm chính quy 37, 60 điểm cầu 66 điểm dẹt 66 điểm elliptic 66 điểm hyperbolic 66 điểm kì dị 60 điểm parabolic 66 điểm rốn 66 độ cong 43 82 độ cong chính 65, 87 độ cong Gauss 65 độ cong pháp dạng 85, 86 độ cong trung bình 65 độ đài cung 39 độ xoắn 44 đường cong chính quy 37 đường cong dìm 38 đường cong tham số hoá 36 đường độ cong 89 đường toạ độ 59 đường tiệm cận 88 đường trắc địa 39, 89 hệ quy chiếu Frenet 44 hệ toạ độ địa phương 128 hình cầu đóng 107 hình cầu mở 108 hình hộp đóng 108 hình hộp đóng-mở 108 hình hộp mở 108 ký hiệu Christoffel 71 không gian đối tiếp xúc 134 ma trận Jacobi 113 mảnh tham số hoá 59 mặt cầu 107 mặt dìm 62 mặt mật tiếp 44 mặt pháp diện 44 mặt trực đặc 44 nhóm tuyến tính tổng quát 15 nhóm biến đổi 110 pháp tuyến 61 pháp tuyến trong 85 phân thớ đối tiếp xúc 135 phép biến hình 110 phép biến hình 110 phương tiệm cận 88 phương trình cơ bản 80 phương trình cấu trúc 80 phương trình đối xứng 80 phương trình Gauss 81 phương trình Peterson-kodazi 81 phương trình Gauss 81 tập bản đồ khả vi (trơn) 128 ten sơ độ cong Riemman 76 ten sơ Ricci 78 tích vô hướng 104 tham số hoá tự nhiên 41 tham số hoá địa phương tham số hoá tương thích tôpô thương 140 véctơ pháp tuyến 43, 44, 61 véctơ trùng pháp tuyến 44 vi phân toàn phần 114 83 Mục lục Chương 1 Đường và mặt bậc hai ...............................................................................................5 1.1 Siêu phẳng afin .................................................................................................................5 1.1.1 Thuật khổ Gauss-jordan giải hệ phương trình tuyến tính..........................................5 1.1.2 Đa tạp tuyến tính và phương pháp toạ độ..................................................................5 1.1.3 Các phép biến đổi (tuyến tính) trong hình học ..........................................................6 1.2 Đường hác hai với phương trình chính tắc.......................................................................7 1.2.1 Ellipse ........................................................................................................................7 1.2.2 Hyperbola ..................................................................................................................7 1.2.3 Parabola .....................................................................................................................7 1.3 Đưa phương trình đường bậc hai trong mặt phẳng về dạng chính tắc .............................8 1.4 Phân loại siêu mặt bậc 2 trong không gian 3 chiều ..........................................................8 1.5 Đưa phương trình mặt bậc hai tổng quát về dạng chính tắc ...........................................12 1.6 Phân loại dời hình các đường bậc hai trong mặt phẳng Euclid ......................................14 l.7 Phân loại dời hình các mặt bậc hai trong không gian Euclid 3 chiều..............................14 1.8 Phương pháp toạ độ cong ...............................................................................................14 1.8.1 Các đường bậc 2 tham số hoá..................................................................................15 1.8.2 Các mặt bậc hai tham số hoá ...................................................................................16 1.9 Bài tập củng cố lý thuyết ................................................................................................16 Chương 2 Lý thuyết đường cong trong Rn ...............................................................................17 2.1 Cung tham số hoá và cung chính quy.............................................................................17 2.2 Độ dài đường cong trong Rn. Đường trắc địa .................................................................18 2.3 Mục tiêu trực chuẩn. Mục tiêu Frenet. Độ cong. Độ xoắn. ............................................20 2.4 Định lí cơ bản .................................................................................................................23 2.5 Bài tập củng cố lý thuyết ................................................................................................26 Chương 3 Đại số tensơ, đại số ngoài, tensơ đối xứng ..............................................................27 3.1 Tích ten sơ các không gian véctơ ...................................................................................27 3.3 Đại số tensơ ....................................................................................................................29 3.4 Đại số ngoài ....................................................................................................................30 Chương 4 Lý thuyết mặt cong trong R3....................................................................................31 4.1 Mảnh tham số hoá chính quy và mặt tham số hoá .........................................................31 4.2 Mục tiêu Darboux của đường cong trên mặt dìm...........................................................31 4.3 Dạng toàn phương cơ bản...............................................................................................32 4.4 Đạo hàm Weingarten và ký hiệu Christoffel ..................................................................37 4.5 Đạo hàm thuận biến........................................................................................................40 4.6 Độ cong Riemann ...........................................................................................................41 4.7 Các định lí cơ bản của tí thuyết mặt dìm........................................................................43 Chương 5 Đường cong trên mặt cong ......................................................................................46 5.1 Đường cong trên mặt ......................................................................................................46 5.2 Độ công pháp dạng và độ cong trắc địa của đường cong trên mặt.................................46 5.3 Phương chính và độ cong Gauss ....................................................................................48 5.4 Một Số tính chất đặc trưng của đường trên mặt cong ....................................................49 5.5 Định lí Gauss - Bonnet ...................................................................................................50 5.6 Bài tập củng cố lý thuyết ................................................................................................55 Chương 6 Định lí ánh xạ ngược và Định lí ánh xạ ẩn ..............................................................57 6.1 Định nghĩa đạo ánh và các tính chất cơ bản ...................................................................57 6.2 Đạo hàm riêng và vi phân...............................................................................................61 6.3 Định lí hàm (ánh xạ) ngược............................................................................................65 6.4 Định lí hàm (ánh xạ) ẩn ..................................................................................................66 6.5 Bó các hàm trơn..............................................................................................................67 84 6.6 Bài tập củng cố lý thuyết ................................................................................................69 Chương 7 Đa tạp khả vi............................................................................................................70 7.1 Định nghĩa. Ví dụ ...........................................................................................................70 7.2 Ánh xạ trơn giữa các đa tạp............................................................................................71 7.3 Phân thớ tiếp xúc, đối tiếp xúc .......................................................................................72 7.3.1 Không gian tiếp xúc. Phân thớ tiếp xúc...................................................................72 7.3.2 Không gian đối tiếp xúc. Phân thớ đối tiếp xúc ......................................................73 7.4 Đa tạp con. Đa tạp thương. .............................................................................................74 7.4.1 Điều kiện dìm và điều kiện ngập.............................................................................74 7.4.3 Định lí Godeman .....................................................................................................76 7.4.4 Ví dụ ........................................................................................................................77 7.5 Tôpô các đa tạp...............................................................................................................77 7.6 Bài tập củng cố lý thuyết ................................................................................................77 7.7 Sơ lược về hình học Riemann tổng quát.........................................................................78 7.8 Sơ lược về hình học symplectie tổng quát......................................................................78 Câu hỏi ôn tập...........................................................................................................................80 Tài liệu tham khảo chính ..........................................................................................................81 Chỉ số........................................................................................................................................82 85

Các file đính kèm theo tài liệu này:

• doc.pdf

Tài liệu liên quan

• Khóa luận Cơ sở Grobner của đại số toàn phương đối chiều thấp

  43 trang | Lượt xem: 1116 | Lượt tải: 0

• Tiểu luận Ứng dụng maple trong số học

  40 trang | Lượt xem: 1211 | Lượt tải: 0

• Đề tài Thiết kế một số phương tiện dạy học hình chóp và hình lăng trụ

  15 trang | Lượt xem: 1355 | Lượt tải: 0

• Đề tài Sử dụng biểu diễn trực quan động để nâng cao năng lực đại số của học sinh lớp 10

  92 trang | Lượt xem: 1258 | Lượt tải: 0

• Đề tài Bài toán nhiệt ngược thời gian phi tuyến

  47 trang | Lượt xem: 1193 | Lượt tải: 0

• Khảo sát và vẽ đồ thị hàm số

  6 trang | Lượt xem: 1594 | Lượt tải: 0

• Đề thi thử đại học khối A-2012 lần 2

  7 trang | Lượt xem: 1516 | Lượt tải: 0

• Luận văn Dưới vi phân của hàm lồi và một số ứng dụng trong tối ưu

  64 trang | Lượt xem: 1042 | Lượt tải: 0

• Bài giảng Từ vuông góc đến song song

  6 trang | Lượt xem: 1731 | Lượt tải: 0

• Luận văn Nghiên cứu về đồ thị

  69 trang | Lượt xem: 1229 | Lượt tải: 0

Copyright © 2024 ThuVienTaiLieu.vn - Tải luận văn tham khảo